PROFILPELAJAR.COM

Унитарность в квантовой физике — условие, что временная эволюция квантового состояния в соответствии с уравнением Шрёдингера математически представлена унитарным оператором. Это обычно принимается как аксиома или основной постулат квантовой механики, в то время как обобщения или отклонения от унитарности являются частью предположений в теориях, которые могут выходить за рамки квантовой механики^[1]. Граница унитарности — это любое неравенство, которое следует из унитарности оператора эволюции, то есть из утверждения, что эволюция во времени сохраняет внутренние произведения в гильбертовом пространстве.

Гамильтонова эволюция и матрица рассеяния

Временная эволюция, описываемая независимым от времени гамильтонианом, представлена однопараметрическим семейством унитарных операторов, для которого гамильтониан является генератором: $U(t)=e^{-i{\hat {H}}t/\hbar }$ . Ожидаемое значение гамильтониана сохраняется при временной эволюции, которую генерирует гамильтониан^[2]. Если сам гамильтониан имеет внутреннюю зависимость от времени, как это происходит, когда силы взаимодействия или другие параметры меняются во времени, то вычисление семейства унитарных операторов становится более сложным (ряд Дайсона). В представлении Шрёдингера унитарные операторы воздействуют на квантовое состояние системы, тогда как в представлении Гейзенберга зависимость от времени включается в наблюдаемые^[3].

Точно так же S-матрица, которая описывает, как физическая система изменяется в процессе рассеяния, также должна быть унитарным оператором; это подразумевает оптическую теорему.

Оптическая теорема

Унитарность S-матрицы подразумевает среди прочего оптическую теорему. В частности, из оптической теоремы следует, что нефизические частицы не должны появляться в виде виртуальных частиц в промежуточных состояниях. Математический механизм, который используется для обеспечения этого, включает в себя калибровочную симметрию, а иногда и духи Фаддеева — Попова.

Согласно оптической теореме мнимая часть амплитуды вероятности ${\mbox{Im}}(M)$ двухчастичного рассеяния вперёд связана с полным сечением, вплоть до некоторых числовых факторов. Так как $|M|^{2}$ для процесса рассеяния вперёд является одним из членов, который вносит вклад в полное поперечное сечение, он не может превышать полное поперечное сечение, то есть ${\mbox{Im}}(M)$ . Неравенство:

|M|^{2}\leqslant {\mbox{Im}}(M)

подразумевает, что комплексное число $M$ должно принадлежать определённому диску в комплексной плоскости. Аналогичные границы унитарности подразумевают, что амплитуды и сечения не могут слишком сильно увеличиваться с энергией, или они должны уменьшаться так быстро, как диктует определённая формула.

См. также

Примечания

↑ Ouellette, Jennifer Alice and Bob Meet the Wall of Fire (неопр.). Quanta Magazine. Дата обращения: 8 июля 2016. Архивировано 7 августа 2016 года.
↑ Barnum, Howard; Müller, Markus P.; Ududec, Cozmin. Higher-order interference and single-system postulates characterizing quantum theory (англ.) // New Journal of Physics : journal. — 2014. — Vol. 16. — P. 123029. — arXiv:1403.4147.
↑ Lecture 5: Time evolution (неопр.). 22.51 Quantum Theory of Radiation Interactions. MIT OpenCourseWare. Дата обращения: 21 августа 2019. Архивировано 23 сентября 2020 года.