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일반 상대성 이론에서 커-뉴먼 계량(Kerr–Newman metric)은 아인슈타인 방정식의 해의 하나다. 대전되고 회전하고 있는 물체의 중력장을 나타낸다.

정의

커-뉴먼 계량은 다음과 같이 쓸 수 있다.

ds^{2}=-{\frac {\Delta }{\rho ^{2}}}\left(dt-a\sin ^{2}\theta d\phi \right)^{2}+{\frac {\sin ^{2}\theta }{\rho ^{2}}}\left[\left(r^{2}+a^{2}\right)d\phi -{a}dt\right]^{2}+{\frac {\rho ^{2}}{\Delta }}dr^{2}+\rho ^{2}d\theta ^{2}

여기서

\Delta \equiv r^{2}-2Mr+a^{2}+Q^{2}

\rho ^{2}\equiv r^{2}+a^{2}\cos ^{2}\theta

a\equiv {\frac {J}{M}}

이고,

M\,

은 블랙홀의 질량

J\,

은 블랙홀의 각운동량

Q\,

은 블랙홀의 전하

다. 여기에서는 광속과 중력상수를 1로 하는 기하학 단위계를 채택하고 있다.

전하가 0인 경우 커-뉴먼 계량은 커 계량을 재현한다. 각운동량이 0인 경우 라이스너-노르드스트룀 계량을 재현한다. 그리고 전하와 각운동량이 0인 경우 슈바르츠실트 계량을 재현한다. 커 계량과 마찬가지로 이 계량이 블랙홀로 이해될 경우는 $a^{2}+Q^{2}\leq M^{2}\,$ 일 때다. 다른 특징은 커 계량을 참고.

털없음 정리에 따라, 일반적인 블랙홀은 질량과 각운동량, 전하 세 개의 물리량만으로 나타낼 수 있다. 이는 일반적인 커-뉴먼 블랙홀에 해당한다.

역사

미국의 에즈라 테드 뉴먼(Ezra Ted Newman)이 1965년에 발견하였다.^[1]^[2] 1963년에 뉴질랜드의 수학자 로이 커가 회전하지만 대전되지 않는 물체의 중력장을 나타내는 커 계량을 발견하자,^[3] 뉴먼은 2년 뒤 이를 대전된 경우로 일반화하였다.

각주

↑ Newman, Ezra; Allen Janis (1965년 6월). “Note on the Kerr spinning-particle metric”. 《Journal of Mathematical Physics》 6 (6): 915–917. Bibcode:1965JMP.....6..915N. doi:10.1063/1.1704350. ISSN 0022-2488.
↑ Newman, Ezra T.; E. Couch, K. Chinnapared, A. Exton, A. Prakash, R. Torrence (1965년 6월). “Metric of a rotating, charged mass”. 《Journal of Mathematical Physics》 6 (6): 918–919. Bibcode:1965JMP.....6..918N. doi:10.1063/1.1704351. ISSN 0022-2488.
↑ Kerr, Roy P. (1963년 9월 1일). “Gravitational field of a spinning mass as an example of algebraically special metrics”. 《Physical Review Letters》 11: 237–238. Bibcode:1963PhRvL..11..237K. doi:10.1103/PhysRevLett.11.237. ISSN 0031-9007.