عزم مغناطيسي

معلومات عامة

التعريف الرياضي	${\displaystyle {\boldsymbol {m}}=I{\boldsymbol {e}}_{\mathrm {n} }A}$[1][2]
التحليل البعدي	${\displaystyle {\mathsf {L}}^{2}{\mathsf {I}}}$

تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات

في الفيزياء والفلك والكيمياء، والهندسة الكهربائية، فإن مصطلح العزم المغناطيسي لنظام (مثل قضيب مغناطيسي أو ملف تيار كهربائي ، أو مغناطيسية الإلكترون أو النيوترون ، أو مغناطيسية جزئ كيميائي، أو مغناطيسية كوكب أو نجم) عادة ما يشير إلى عزم ثنائي القطب المغناطيسي، وهي مقياس لشدة المغناطيسية للنظام.^[3][4][5] ويؤثر العزم المغناطيسي على المواد المجاورة إذا كانت هي الأخرى مغناطيسية أو قابلة للتمغنط، وأشهر تلك المواد الحديد والكوبلت والنيكل.

إذا وضع جسم حديدي بجانب مغناطيس فإن الجسم يتأثر بالعزم المغناطيسي الخارج من المغناطيس، ويقل التـأثير المغناطيسي كلما زادت المسافة عن المغناطيس، وتتناسب تناسباً عكسياً مع مربع المسافة من المصدر المغناطيسي.

يسمي ثنائي القطب Dipolar ، ولا يوجد قطب مغناطيسي منفرداً فأما أن يكون ثنائي أو رباعي quadrupolar أو متعدد الأقطاب multipole.

جزء من سلسلة مقالات حول
الكهرطيسية
كهرباء مغناطيسية تاريخ
السكونيات الكهربائية شِحنة كهربائية قانون كولوم موصل كثافة الشِحنة سماحية عزم ثنائي قطب حقل كهربائي كمون كهربائي تدفق كهربائي / طاقة الوضع تفريغ كهربائي قانون غاوس حث عازل استقطاب كهربائي كهرباء سكونية كهرباء الاحتكاك
السكونيات المغناطيسية قانون أمبير قانون بيوت - سافارت قانون غاوس المغناطيسي حقل مغناطيسي تدفق مغناطيسي عزم مغناطيسي نفاذية مغناطيسية كمون مغناطيسي قياسي مغنطة قوة محركة مغناطيسية كمون مغناطيسي متجه قاعدة اليد اليمنى
الديناميكا الكهربائية قوة لورنتس حث كهرومغناطيسي قانون فاراداي قانون لينز تيار الإزاحة معادلات ماكسويل حقل كهرومغناطيسي نبضة كهرومغناطيسية موجة كهرومغناطيسية موتر ماكسويل متجه بوينتنج كمون لينارد-فيتشرت معادلات جيفمنكو تيار دوامي معادلات لندن أوصاف رياضية للمجال الكهرومغناطيسي
الدارة الكهربائية تيار متردد سعة كهربية تيار مستمر تيار كهربائي تحليل كهربائي كثافة التيار قانون جول قوة دافعة كهربائية معاوقة محاثة قانون أوم دارة التوازي مقاومة رنان دارة التوالي جهد كهربائي دليل موجة
صياغة متغيرة موتر كهرومغناطيسي (موتر إجهاد-طاقة) تيار رباعي جهد رباعي كهرومغناطيسي
علماء أمبير بيو كولوم ديفي أينشتاين فاراداي فيزو غاوس هيفسايد هنري هيرتز هوبكنسون جيفمنكو جول لنز لينارد لورنتس ماكسويل نيومان أورستد أوم بوينتنج ريتشي سافار سينجر شتاينميتز تسلا كلفن فولتا فيبر ويتشرت بواسون
بوابة كهرطيسية
ع ن ت

يعرف العزم المغناطيسي عموما لتوزيع تيار كهربائي بالمعادلة :

${\displaystyle {\vec {m}}={\frac {1}{2}}\int \mathrm {d} ^{3}r[{\vec {r}}\times {\vec {j}}({\vec {r}})]}$

حيث j شدة التيار بالأمبير و r نصف قطر الحلقة الكهربية بالمتر.

وفي حالة مغناطيس في شكل حدوة الحصان يعرف العزم المغناطيسي في الفتحة بين القطبين بأنه حاصل ضرب الفيض المغناطيسي ${\displaystyle \Phi }$ في المسافة ${\displaystyle d}$ بين القطبين.

${\displaystyle m=\Phi \;d}$

ويقاس العزم المغناطيسي في نظام وحدات SI-System ب أمبير·متر².

وإذا ضربنا تلك القيمة بالنفاذية المغناطيسية للفراغ حصلنا على وحدة العزم المغناطيسي بوحدة تسلا. متر³.

بالنسبة لحلقة نصف قطرها r يمر فيها تيار تنطبق المعادلة :

${\displaystyle {\vec {j}}\;\mathrm {d} ^{3}r=I\;\mathrm {d} {\vec {r}}}$.

ومنها يمكن حساب العزم المغناطيسي:

${\displaystyle {\vec {m}}={\frac {I}{2}}\int _{C}({\vec {r}}\times \mathrm {d} {\vec {r}})=I\cdot {\vec {A}}=IA{\vec {e}}}$.

حيث :

${\displaystyle A}$ مساحة الحلقة،

${\displaystyle I}$ شدة التيار.

(أنظر الشكل أعلى الصفحة) يزيد العزم المغناطيسي لملف بزيادة عدد الحلقات التي يمر فيا التيار الكهربي، فإذا كان عدد اللفات

${\displaystyle n}$,و شدة التيار ${\displaystyle I}$ و المساحة ${\displaystyle A}$ نحصل على :

${\displaystyle {\vec {m}}=n\;I\;{\vec {A}}.}$

وبمعرفة العزم المغناطيسي لثنائي مغناطيسي (مغناطيس مثلا) يمكننا حساب تأثير مجال مغناطيسي خارجي عليه ويسمى ذلك التأثير عزم الدوران المغناطيسي ${\displaystyle {\vec {M}}}$ alsوهو حاصل الضرب :

${\displaystyle {\vec {M}}={\vec {m}}\times {\vec {B}}.}$

حيث ${\displaystyle {\vec {B}}}$ شدة المجال المغناطيسي.

بذلك يمكننا حساب عزم الدوران ل محرك كهربائي (أنظر تدفق مغناطيسي).

تتميز الأجسام الأولية والأنوية الذرية بأن لها عزم مغزلي ${\displaystyle {\vec {s}}}$ سبين Spin ولذلك يتفاعل كل منها (مثل المغناطيس) في مجال مغناطيسي، حيث يقترن به عزم مغناطيسي ويرمز له ${\displaystyle {\vec {\mu }}}$

ولكن العزم المغناطيسي لتلك الجسيمات لا يمكن حسابها بالميكانيكا الكلاسيكية وعادة تعين قيمها بالتجربة. فإذا افترضنا جسيما أوليا ذو شحنة كهربية مقدارها ${\displaystyle q}$ فتوجد علاقة بين العزم المغزلي والعزم المغناطيسي للجسيم، كالآتي:

${\displaystyle {\vec {\mu }}={\frac {q}{e}}\cdot {\frac {g\,\mu _{\mathrm {B} }}{\hbar }}{\vec {s}}}$.

ويسمي ${\displaystyle \mu _{B}}$ ماجنتون بور Bohrsche Magneton و , ${\displaystyle g}$ der معامل لاندي و ${\displaystyle {\frac {q}{e}}}$ شحنة الجسيم بوحدة الشحنة الأولية.

ولا نستخدم في المعادلة السابقة نظام وحدات SI لأنها وحدات كبيرة، ولكن وحدة جاوس وهي التي تستخدم في مجال الفيزياء الذرية و فيزياء الجسيمات الأولية (أنظر وحدة كهرومغناطيسية).

وبالنسبة إلى الأنوية الذرية فإن معامل العزم المغزلي يكتب عادة كنسبة تسمي نسبة مغناطيسية دورانية gyromagnetic ratio. وفي علم الفيزياء النووية فقد عُينت النسب المغناطيسية الدورانية لجميع النوكليدات وللإكترون وغيرهم بالطرق العملية، ونجح الفيزيائيون في حساب بعضها نظريا بدقة كاملة .

${\displaystyle \gamma ={\frac {g\,\mu _{B}}{\hbar }}}$.

النسبة الدورانية المغناطيسية للبروتون (بالإنجليزية : Proton magnetogyric ratio ) أو النسبة المغناطيسية الدورانية للبروتون (بالإنجليزية : proton gyromagnetic ratio ) ، يرمز لها γ_p ، عبارة عن ثابت أساسي فيزيائي . وقد أوصت لجنة بيانات العلوم والتكنولوجيا (CODATA) في عام 2006 بالقيمة :^[6]

γ_p = 2.675 222 099(70)×10⁸ rad s⁻¹T⁻¹

• مغناطيس
• عدد كم مغزلي
• مغنطون نووي
• مغنطون بور

• بوابة الفيزياء
• بوابة كهرطيسية