Квантовий простір-час

У математичній фізиці поняття квантового простору-часу є узагальненням звичайної концепції простору-часу, в якій припускається, що деякі змінні, які зазвичай комутують, не комутують і утворюють іншу алгебру Лі. Вибір цієї алгебри залежить від теорії. У результаті цього вибору деякі змінні, які зазвичай є безперервними, можуть стати дискретними. Зазвичай тільки такі дискретні змінні називають «квантованими»; використання може бути різним.

Ідея квантового простору-часу була запропонована на початку розробки квантової теорії Гейзенбергом та Іваненком як спосіб усунення нескінченності з квантової теорії поля. Рудольф Паєрлз продовжив розвиток ідеї Гейзенберга, зауваживши, що електрони в магнітному полі можна розглядати як такі, що рухаються в квантовому просторі-часі; Роберт Оппенгеймер поділився ідеєю з Гартлендом Снайдером, який опублікував перший конкретний приклад.[1] Алгебра Лі Снайдера була спрощена К. Н. Янгом у тому ж році.

Огляд

Фізичний простір-час — це квантовий простір-час, де змінні позиції та імпульсу квантовій механіці вже некомутаційні, підкоряються принципу невизначеності Гейзенберга та є неперервними. Завдяки співвідношенню невизначеності Гейзенберга для зондування менших відстаней потрібна більша енергія. Зрештою, згідно з теорією гравітації, зондувальні частинки, що утворюються чорними дірами, руйнують те, що потрібно виміряти. Процес не можна повторити, тому його не можна вважати вимірюванням. Ця обмежена можливість вимірювання змусила багатьох очікувати, що наша звичайна картина безперервного комутативного простору-часу припиняє існування на відстанях у масштабі Планка, якщо не раніше.

Знову ж таки, очікується, що фізичний простір-час буде квантовим, оскільки фізичні координати вже трохи некомутативні. Астрономічні координати зірки змінюються гравітаційними полями між нами та зіркою, як у випадку відхилення світла сонцем, одного з класичних тестів загальної теорії відносності . Тому координати фактично залежать від змінних гравітаційного поля. Відповідно до теорій квантової гравітації, ці змінні поля не комутують; тому координати, які залежать від них, швидше за все, не комутуються.

Обидва аргументи ґрунтуються винятково на теорії гравітації та квантовій теорії, і вони обмежують вимірювання часу єдиною постійною часу в квантовій гравітації, часом Планка . Наші інструменти, однак, не суто гравітаційні, а зроблені з частинок. Вони можуть встановлювати суворіші, більші межі, ніж час Планка.

Критерії

Квантовий простір-час часто описують математично за допомогою некомутативної геометрії[en] Конна, квантової геометрії або квантових груп[en].

Будь-яка некомутативна алгебра з принаймні чотирма генераторами може бути інтерпретована як квантовий простір-час, але були запропоновані наступні бажані критерії:

  • Локальні симетрії групи Лоренца та групи Пуанкаре повинні бути збережені, можливо, в узагальненій формі. Їх узагальнення часто приймає форму квантової групи[en], що діє на основі квантової алгебру простору-часу.
  • Алгебра може ймовірно виникнути в ефективному описі ефектів квантової гравітації в якомусь режимі цієї теорії. Наприклад, фізичний параметр , можливо, довжина Планка, може контролювати відхилення від комутативного класичного простору-часу, так що звичайний простір-час Лоренца виникає як .
  • Існує поняття квантового диференціального числення[en] на квантовій алгебрі простору-часу, сумісного з (квантовою) симетрією та переважно зведеного до звичайного диференціального числення як .

Це дозволило б створювати хвильові рівняння для частинок і полів і сприяти прогнозуванню експериментальних відхилень від класичної фізики простору-часу, які потім можна перевірити експериментально.

Моделі

У 1990-х роках було знайдено кілька моделей, які більш-менш відповідають більшості вищевказаних критеріїв.

Модель двохрестового добутку простору-часу

Модель двохрестового добутку простору-часу була введена Шаном Маджидом[en] і Анрі Рюггом[3] і має співвідношення алгебри Лі

для просторових змінних і змінна часу . Тут має вимірювання часу і тому очікується, що вона буде чимось схожим на час Планка. Група Пуанкаре тут відповідно деформована, тепер до певної квантової групи двохрестового добутку з такими характерними особливостями.

Орбіти дії групи Лоренца на просторі імпульсу при побудові моделі двохрестового добутку в одиницях . Гіперболоїди з масою-оболонкою «здавлені» в циліндр.

Генератори імпульсу комутують між собою, але додавання імпульсів, відображене в структурі квантової групи, деформується (простір імпульсів стає неабелевою групою[en]). Тим часом, генератори групи Лоренца користуються своїми звичайними відносинами між собою, але діють нелінійно на простір імпульсу. Орбіти для цієї дії зображені на малюнку у вигляді поперечного перерізу проти одного з . Область на оболонці, яка описує частинки у верхньому центрі зображення, як правило, була б гіперболоїдом, але тепер вони «роздавлені» в циліндрі

в спрощених одиницях. Підсумок полягає в тому, що посилення імпульсу Лоренца ніколи не збільшить його вище імпульсу Планка. Існування найвищої шкали імпульсу або найменшої шкали відстані відповідає фізичній картині. Це стиснення походить від нелінійності імпульсу Лоренца і є ендемічною особливістю квантових груп двохрестового добутку, відомою з моменту їх появи в 1988 році.[4] Деякі фізики називають модель подвійного добутку подвійною спеціальною теорією відносності[en], оскільки вона встановлює верхню межу як швидкості, так і імпульсу.

Іншим наслідком стиснення є те, що поширення частинок деформується, навіть частинок світла, що призводить до змінної швидкості світла[en] . Це передбачення вимагає конкретних бути фізичною енергією та просторовим імпульсом (на відміну від деяких інших їхніх функцій). Аргументи для цієї ідентифікації були надані в 1999 році Джованні Амеліно-Камеліа[en] та Маджидом[5] шляхом дослідження плоских хвиль для квантового диференціального числення в моделі. Вони приймають форму

іншими словами, це форма, яка є достатньо близькою до класичної, щоб можна було правдоподібно повірити тлумаченню. На даний момент такий хвильовий аналіз є найкращою надією на отримання фізично перевірених прогнозів від моделі.

До цієї роботи було кілька непідтверджених тверджень про прогнози на основі моделі, заснованої виключно на формі квантової групи Пуанкаре. Були також твердження на основі попередніх квантових груп - Пуанкаре, запропонованих Юреком Лукерським та його співробітниками[6], які слід розглядати як важливі передумови двохрестового добутку, хоча й без фактичного квантового простору-часу та з різними запропонованими генераторами, для яких наведена вище картина не застосовується. Модель простір-часу двохрестового добутку також називається -деформований простір-час з .

q-Деформований простір-час

Ця модель була розроблена незалежно один від одного командою[7], яка працювала під керівництвом Юліуса Весса[en] в 1990 році, а також Шана Маджида[en] і його колегами в серії статей про плетені матриці, які почали публікуватися роком пізніше.[8] Точка зору другого підходу полягає в тому, що звичайний простір-час Мінковського має гарний опис за допомогою матриць Паулі як простір ермітових матриць 2 x 2. У теорії квантових груп і з використанням методів плетених моноїдальних категорій[en] є природна q-версія цього, визначена тут для реальних значень як «сплетена ермітова матриця» породжуючих і відношень

Ці співвідношення говорять про те, що генератори комутують як тим самим відновлюючи звичайний простір Мінковського. Можна працювати з більш звичними змінними , що являють собою лінійні комбінації. Зокрема, час

задається природним плетеним слідом матриці та комутується з іншими генераторами (тому ця модель має дуже відрізняється від моделі двохрестового добутку). Зображення плетеної матриці також природно веде до кількості

який при повертає нам звичайну відстань Мінковського (це означає метрику в квантовій диференціальній геометрії). Параметр або є безрозмірним і вважається співвідношенням масштабу Планка та космологічної довжини. Тобто є вказівки на те, що ця модель стосується квантової гравітації з ненульовою космологічною сталою, вибір залежить від того, додатності чи від'ємності. Тут ми описали математично краще зрозумілий, але, можливо, менш фізично виправданий додатній випадок.

Повне розуміння цієї моделі вимагає (і це було зроблено одночасно з розробкою) повної теорії «плетеної лінійної алгебри» для таких просторів. Імпульсний простір для теорії є іншою копією тієї самої алгебри, і в ній є певне «плетене доповнення» імпульсу, виражене як структура плетеної алгебри Гопфа[en] або квантової групи в певній плетеній моноїдальній категорії). Ця теорія до 1993 року забезпечила відповідна -деформована група Пуанкаре, породжена такими трансляціями і -перетворення Лоренца, завершуючи інтерпретацію як квантового простору-часу. [9]

У процесі було виявлено, що групу Пуанкаре потрібно не тільки деформувати, але й розширити, щоб включити розширення квантового простору-часу. Щоб така теорія була точною, нам потрібно, щоб усі частинки в теорії були безмасовими, що узгоджується з експериментом, оскільки маси елементарних частинок справді вкрай малі порівняно з масою Планка. Якщо сучасне мислення в космології вірне, то ця модель є більш прийнятною, але вона значно складніша, і з цієї причини її фізичні передбачення ще не розроблені.

Нечітка або спінова модель простору-часу

У сучасному вживанні це означає алгебру кутового моменту

відому з квантової механіки, але інтерпретовану в цьому контексті як координати квантового простору або простору-часу. Ці співвідношення були запропоновані Роджером Пенроузом у його ранній теорії спінової мережі простору. Це іграшкова модель квантової гравітації в 3 просторово-часових вимірах (а не фізичних 4) з евклідовою (а не фізичною Мінковською) сігнатурою. Це знову було запропоновано[10] в цьому контексті Герардусом Хофтом. Подальший розвиток, включаючи квантове диференціальне числення та дію певної квантової групи «квантового двійника» як деформованої евклідової групи рухів, було дано Маджідом та Е. Батістою.[11]

Вражаючою особливістю некомутативної геометрії є те, що найменше коваріантне квантове диференціальне числення має на один вимір більше, ніж очікувано, а саме 4, що свідчить про те, що вищезазначене також можна розглядати як просторову частину 4-вимірного квантового простору-часу. Модель не слід плутати з нечіткими сферами[en], які є скінченновимірними матричними алгебрами, які можна розглядати як сфери в спіновій моделі простору-часу фіксованого радіуса.

Модель простору-часу Гейзенберга

Квантовий простір-час Хартленда Снайдера пропонує що

де породжує групу Лоренца. Цей квантовий простір-час Чженьнін Янга спричиняє радикальне об’єднання простору-часу, енергії-імпульсу та кутового моменту.

Ця ідея була відроджена в сучасному контексті Серхіо Доплічером[en], Клаусом Фреденхагеном[en] і Джоном Робертсом у 1995 році[12], шляхом розгляду як певну функцію як визначено наведеним вище відношенням, і будь-які відносини, пов’язані з цим виразом, розглядаються як відносини вищого порядку між . Симетрія Лоренца влаштована так, щоб перетворювати індекси як звичайні і без деформації.

В ще більш простому варіанті цієї моделі - дозволяється набувати значення числового антисиметричного тензору, і в цьому контексті його зазвичай позначають , тому зв’язок можна записати як . У парних розмірностях , будь-яка така невироджена тета може бути перетворена в нормальну форму, в якій насправді є просто алгебра Гейзенберга, але різниця в тому, що змінні пропонуються як змінні простору-часу. Ця пропозиція деякий час була досить популярною через свою звичну форму співвідношень і тому, що стверджувалося[13], що вона випливає з теорії відкритих струн, що знаходяться на D-бранах, див. некомутативна квантова теорія поля[en] та площина Мояла. Однак ця D-брана знаходиться в деяких з вищих вимірів простору-часу в теорії, і, отже, теорія струн описує не наш фізичний простір-час фактично квантовим. Ви також повинні обрати D-брани як на підхід до квантової гравітації. Навіть коли його розглядають як квантовий простір-час, важко отримати фізичні передбачення, і одна з причин цього полягає в тому, що якщо є тензором, то згідно розмірного аналізу він повинен мати розмірність довжини, і якщо ця довжина вважається довжиною Планка, тоді ефекти буде навіть важче виявити, ніж для інших моделей.

Некомутативні розширення простору-часу

Хоча і не будучи квантовим простіром-часом у вищенаведеному значенні, інше використання некомутативної геометрії полягає в застосуванні «некомутативних додаткових вимірів» у кожній точці звичайного простору-часу. Замість невидимих згорнутих додаткових вимірів, як у теорії струн, Ален Конн і його колеги стверджували, що координатна алгебра цієї додаткової частини повинна бути замінена скінченновимірною некомутативною алгеброю. За певного розумного вибору цієї алгебри, за допомогою її представлення та розширеного оператора Дірака можна вивести Стандартну модель елементарних частинок. З цієї точки зору різні типи частинок матерії є проявами геометрії в цих додаткових некомутативних напрямках. Перші роботи Коннеса в цьому напрямку датуються 1989 роком,[14] але відтоді вони були значно вдосконалені. Такий підхід теоретично можна поєднати з квантовим простором-часом, як зазначено вище.

Див. також

Примітки

  1. Snyder, H. (1947), Quantized space-time, Physical Review, 67 (1): 38—41, Bibcode:1947PhRv...71...38S, doi:10.1103/PhysRev.71.38
  2. Yang, I. E. Segal 1947
  3. Majid, S.; Ruegg, H. (1994), Bicrossproduct structure of the -Poincaré group and noncommutative geometry, Physics Letters B, 334 (3–4): 348—354, arXiv:hep-th/9405107, Bibcode:1994PhLB..334..348M, doi:10.1016/0370-2693(94)90699-8
  4. Majid, Shahn (1988), Hopf algebras for physics at the Planck scale, Classical and Quantum Gravity, 5 (12): 1587—1607, Bibcode:1988CQGra...5.1587M, doi:10.1088/0264-9381/5/12/010
  5. Amelino-Camelia, G.; Majid, S. (2000), Waves on noncommutative spacetime and gamma-ray bursts, International Journal of Modern Physics A, 15 (27): 4301—4323, arXiv:hep-th/9907110, Bibcode:2000IJMPA..15.4301A, doi:10.1142/s0217751x00002779
  6. Lukierski, J; Nowicki, A; Ruegg, H; Tolstoy, V.N. (1991), -Deformation of Poincaré algebras, Physics Letters B, 264 (3–4): 331—338, Bibcode:1991PhLB..264..331L, doi:10.1016/0370-2693(91)90358-w
  7. Carow-Watamura, U.; Schlieker, M.; Scholl, M.; Watamura, S. (1990), Tensor representation of the quantum group and quantum Minkowski space, Zeitschrift für Physik C, 48 (1): 159, doi:10.1007/BF01565619
  8. Majid, S. (1991), Examples of braided groups and braided matrices, Journal of Mathematical Physics, 32 (12): 3246—3253, Bibcode:1991JMP....32.3246M, doi:10.1063/1.529485
  9. Majid, S. (1993), Braided momentum in the q-Poincaré group, Journal of Mathematical Physics, 34 (5): 2045—2058, arXiv:hep-th/9210141, Bibcode:1993JMP....34.2045M, doi:10.1063/1.530154
  10. 't Hooft, G. (1996), Quantization of point particles in (2 + 1)-dimensional gravity and spacetime discreteness, Classical and Quantum Gravity, 13 (5): 1023—1039, arXiv:gr-qc/9601014, Bibcode:1996CQGra..13.1023T, doi:10.1088/0264-9381/13/5/018
  11. Batista, E.; Majid, S. (2003), Noncommutative geometry of angular momentum space U(su_2), Journal of Mathematical Physics, 44 (1): 107—137, arXiv:hep-th/0205128, Bibcode:2003JMP....44..107B, doi:10.1063/1.1517395
  12. Doplicher, S.; Fredenhagen, K.; Roberts, J.E. (1995), The quantum structure of spacetime at the Planck scale and quantum fields, Communications in Mathematical Physics, 172 (1): 187—220, arXiv:hep-th/0303037, Bibcode:1995CMaPh.172..187D, doi:10.1007/BF02104515
  13. Seiberg, N.; Witten, E. (1999), String theory and noncommutative geometry, Journal of High Energy Physics, 1999 (9): 9909, 032, arXiv:hep-th/9908142, Bibcode:1999JHEP...09..032S, doi:10.1088/1126-6708/1999/09/032
  14. Connes, A.; Lott, J. (1989), Particle models and noncommutative geometry (PDF), Nuclear Physics B: Proceedings Supplements, 18 (2): 29, Bibcode:1991NuPhS..18...29C, doi:10.1016/0920-5632(91)90120-4

Подальше читання

  • Majid, S. (1995), Foundations of Quantum Group Theory, Cambridge University Press
  • D. Oriti, ред. (2009), Approaches to Quantum Gravity, Cambridge University Press
  • Конн, Ален; Marcolli, M. (2007), Noncommutative Geometry, Quantum Fields and Motives, Colloquium Publications
  • Majid, S.; Schroers, B.J. (2009), -Deformation and semidualization in 3D quantum gravity, Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical, 42 (42): 425402 (40pp), Bibcode:2009JPhA...42P5402M, doi:10.1088/1751-8113/42/42/425402
  • R. P. Grimaldi, Discrete and Combinatorial Mathematics: An Applied Introduction, 4th Ed. Addison-Wesley 1999.
  • J. Matousek, J. Nesetril, Invitation to Discrete Mathematics. Oxford University Press 1998.
  • Taylor E. F., John A. Wheeler, Spacetime Physics, publisher W. H. Freeman, 1963.
  • Khoshbin-e-Khoshnazar, M.R. (2013). Binding Energy of the Very Early Universe: Abandoning Einstein for a Discretized Three–Torus Poset.A Proposal on the Origin of Dark Energy. Gravitation and Cosmology. 19 (2): 106—113. Bibcode:2013GrCo...19..106K. doi:10.1134/s0202289313020059.

Посилання

Read other articles:

Ner tamid di kuil peribadatan Yahudi Ner tamid adalah pelita kecil yang tergantung dalam sinagoge, tempat peribadatan orang Yahudi. Ner tamid biasanya menyala sepanjang tahun, dan para rabbi akan menjaga agar api dalam pelita itu tetap menyala. Bentuknya yang kecil membuat ner tamid ditempatkan pada tempat tertentu dalam sinagoge. (oleh rooy john salamony-Jakarta desember 2009) Artikel bertopik Yahudi ini adalah sebuah rintisan. Anda dapat membantu Wikipedia dengan mengembangkannya.lbs

 

  لمعانٍ أخرى، طالع غراي (توضيح). غراي    خريطة الموقع تاريخ التأسيس 1778  تقسيم إداري البلد الولايات المتحدة  [1] التقسيم الأعلى مقاطعة كمبرلاند  خصائص جغرافية إحداثيات 43°53′08″N 70°19′54″W / 43.885555555556°N 70.331666666667°W / 43.885555555556; -70.331666666667  [2] الم...

 

Perjanjian Jepang-Korea 1905Dirancang9 November 1905; 118 tahun lalu (1905-11-09)Ditandatangani17 November 1905; 118 tahun lalu (1905-11-17)LokasiBalai Jungmyeongjeon, Hanseong, KoreaEfektif17 November 1905; 118 tahun lalu (1905-11-17)Penanda tangan Jepang Korea Perjanjian Jepang-Korea 1905, juga dikenal dengan nama Perjanjian Eulsa atau Perjanjian Protektorat Jepang-Korea, adalah sebuah perjanjian yang ditandatangani oleh Kekaisaran Jepang dan Kekaisaran Korea pada t...

Antalyaspor KulübüCalcio Akrepler (Scorpioni), Kırmızı Şimşekler (Fulmini rossi) Segni distintivi Uniformi di gara Casa Trasferta Terza divisa Colori sociali Bianco, rosso Simboli Scorpione Dati societari Città Adalia Nazione  Turchia Confederazione UEFA Federazione TFF Campionato Süper Lig Fondazione 1966 Presidente Gültekin Gencer Allenatore Sergen Yalçın Stadio Antalya Arena(32.539 posti) Sito web www.antalyaspor.com.tr Palmarès Si invita a seguire il modello di voce L'A...

 

Mestaruussarja 1946-1947 Competizione Mestaruussarja Sport Calcio Edizione 38ª Organizzatore SPL/FBF Luogo  Finlandia Partecipanti 8 Risultati Vincitore HIFK(5º titolo) Retrocessioni SudetKIF Statistiche Incontri disputati 6 Gol segnati 28 (4,67 per incontro) Cronologia della competizione 1945-1946 1947-1948 Manuale La Mestaruussarja 1946-1947 fu la trentottesima edizione della massima serie del campionato finlandese di calcio, la diciassettesima come Mestaruussarja. Il titolo di...

 

Questa voce sull'argomento stagioni delle società calcistiche greche è solo un abbozzo. Contribuisci a migliorarla secondo le convenzioni di Wikipedia. Voce principale: Athlītikī Enōsī Larisas 1964. Athlītikī Enōsī Larisas 1964Stagione 2017-2018Sport calcio Squadra Larissa Allenatore Sotiris Antoniu Souper Ligka Ellada11º posto Coppa di GreciaSemifinali StadioAEL FC Arena (16 118) 2016-2017 2018-2019 Si invita a seguire il modello di voce Questa voce raccoglie le in...

Italian violinist and composer (1782–1840) Paganini redirects here. For other uses, see Paganini (disambiguation). Paganini in 1836 by John Whittle Niccolò (or Nicolò) Paganini (Italian: [ni(k)koˈlɔ ppaɡaˈniːni] ⓘ; 27 October 1782 – 27 May 1840) was an Italian violinist and composer. He was the most celebrated violin virtuoso of his time, and left his mark as one of the pillars of modern violin technique. His 24 Caprices for Solo Violin Op. 1 are among the b...

 

Cimanes de la Vegacomune Cimanes de la Vega – Veduta LocalizzazioneStato Spagna Comunità autonoma Castiglia e León Provincia León TerritorioCoordinate42°06′50.04″N 5°36′01.08″W / 42.1139°N 5.6003°W42.1139; -5.6003 (Cimanes de la Vega)Coordinate: 42°06′50.04″N 5°36′01.08″W / 42.1139°N 5.6003°W42.1139; -5.6003 (Cimanes de la Vega) Altitudine719 m s.l.m. Superficie26 km² Abitanti600 (2005) Densità23,0...

 

Artikel ini perlu diterjemahkan dari bahasa Inggris ke bahasa Indonesia. Artikel ini ditulis atau diterjemahkan secara buruk dari Wikipedia bahasa Inggris. Jika halaman ini ditujukan untuk komunitas bahasa Inggris, halaman itu harus dikontribusikan ke Wikipedia bahasa Inggris. Lihat daftar bahasa Wikipedia. Artikel yang tidak diterjemahkan dapat dihapus secara cepat sesuai kriteria A2. Jika Anda ingin memeriksa artikel ini, Anda boleh menggunakan mesin penerjemah. Namun ingat, mohon tidak men...

Proposed transit lines in New York City Staten Island light rail proposals refer to two projects in the New York City borough of Staten Island. These proposals are among the several light rail projects that have been floated in New York City in recent years.[1] Neither proposal was funded in the Metropolitan Transportation Authority's 2015–2019 Capital Plan,[2] but $4 million was allocated to a study for it.[3] North Shore The North Shore Light Rail line is a propose...

 

Artikel atau sebagian dari artikel ini mungkin diterjemahkan dari Wreath product di en.wikipedia.org. Isinya masih belum akurat, karena bagian yang diterjemahkan masih perlu diperhalus dan disempurnakan. Jika Anda menguasai bahasa aslinya, harap pertimbangkan untuk menelusuri referensinya dan menyempurnakan terjemahan ini. Anda juga dapat ikut bergotong royong pada ProyekWiki Perbaikan Terjemahan. (Pesan ini dapat dihapus jika terjemahan dirasa sudah cukup tepat. Lihat pula: panduan penerjema...

 

本條目存在以下問題,請協助改善本條目或在討論頁針對議題發表看法。 此條目需要擴充。 (2013年1月1日)请協助改善这篇條目,更進一步的信息可能會在討論頁或扩充请求中找到。请在擴充條目後將此模板移除。 此條目需要补充更多来源。 (2013年1月1日)请协助補充多方面可靠来源以改善这篇条目,无法查证的内容可能會因為异议提出而被移除。致使用者:请搜索一下条目的...

  关于与「內閣總理大臣」標題相近或相同的条目页,請見「內閣總理大臣 (消歧義)」。 日本國內閣總理大臣內閣總理大臣紋章現任岸田文雄自2021年10月4日在任尊称總理、總理大臣、首相、阁下官邸總理大臣官邸提名者國會全體議員選出任命者天皇任期四年,無連任限制[註 1]設立法源日本國憲法先前职位太政大臣(太政官)首任伊藤博文设立1885年12月22日,...

 

Region of Massachusetts in the United StatesNorth ShoreRegion of MassachusettsThe North Shore region of MassachusettsCoordinates: 42°36′N 70°48′W / 42.6°N 70.8°W / 42.6; -70.8Country United StatesState MassachusettsMetropolitan areaGreater BostonSubregionsMerrimack Valley, Cape AnnPopulation (2010) • Total636,187Largest municipality (population)Lynn (94,654)Largest municipality (land)Ipswich (42.51 square miles) The North Shore is a r...

 

Chemical compound AbagovomabMonoclonal antibodyTypeWhole antibodySourceMouseTarget(imitates CA-125)Clinical dataPregnancycategory N/A Routes ofadministrationsubcutaneousATC codenonePharmacokinetic dataBioavailabilityN/AExcretionN/AIdentifiersCAS Number792921-10-9 NChemSpidernoneUNII3YK0326U7X NY (what is this?)  (verify) Abagovomab is a mouse anti-idiotype monoclonal antibody whose variable epitope mirrors a tumour antigen (CA-125) highly expressed in the epithelial o...

British Victoria Cross recipient (1889–1976) Joseph John DaviesVCMemorial to Joseph Davies, Delville Wood.Born28 April 1889Tipton, Staffordshire, EnglandDied23 February 1976(1976-02-23) (aged 86)Bournemouth, Dorset, EnglandAllegiance United KingdomService/branch British ArmyRankStaff-SergeantUnitRoyal Welsh FusiliersHerefordshire RegimentBattles/warsFirst World WarAwards Victoria CrossOrder of St. George (Russia) Staff-Sergeant Joseph John Davies VC (28 April 1889 − 16 Febr...

 

Neighborhood of San Jose in Santa Clara, California, United States 37°17′10.7326″N 121°51′30.3574″W / 37.286314611°N 121.858432611°W / 37.286314611; -121.858432611 Neighborhood of San Jose in Santa Clara, California, United StatesCommunications HillNeighborhood of San JoseCoordinates: 37°17′20″N 121°51′18″W / 37.2890°N 121.8551°W / 37.2890; -121.8551CountryUnited StatesStateCaliforniaCountySanta ClaraCitySan JoseElevation...

 

  لمعانٍ أخرى، طالع الحافة (توضيح). الحافة (محلة) تقسيم إداري البلد  اليمن المحافظة محافظة إب المديرية مديرية يريم العزلة عزلة بني مسلم القرية قرية الساري السكان التعداد السكاني 2004 السكان 121   • الذكور 49   • الإناث 72   • عدد الأسر 20   • عدد المساكن 20 معلومات أ...

Place in Northern Hungary, HungaryFulókércs Coat of armsFulókércsLocation of Fulókércs in HungaryCoordinates: 48°25′47.89″N 21°6′23.94″E / 48.4299694°N 21.1066500°E / 48.4299694; 21.1066500CountryHungaryRegionNorthern HungaryCountyBorsod-Abaúj-ZemplénSubregionEncsRankVillageArea[1] • Total18.63 km2 (7.19 sq mi)Population (2009)[2] • Total387 • Density21/km2 (54/sq mi)Time z...

 

Emma BoninoEmma Bonino nel 2019 Commissaria europea per la politica dei consumatori, la pesca e gli aiuti umanitariDurata mandato23 gennaio 1995 –12 settembre 1999 PresidenteJacques Santer PredecessoreChristiane Scrivener[1]Ioannis Paleokrassas[2]Manuel Marín[3] SuccessoreDavid Byrne[1]Franz Fischler[2]Poul Nielson[3] Ministro degli affari esteriDurata mandato28 aprile 2013 –22 febbraio 2014 Capo del governoEnric...