Момент силы
${\displaystyle {\vec {M}}=\left[{\vec {r}}\times {\vec {F}}\right]}$
Размерность	L2MT−2
Единицы измерения
СИ	Н·м
СГС	Дина-сантиметр
Примечания
Псевдовектор

Моме́нт си́лы (момент силы относительно точки) — векторная физическая величина, характеризующая действие силы на механический объект, которое может вызвать его вращательное движение. Определяется как векторное произведение радиус-вектора точки приложения силы ${\displaystyle {\vec {r}}}$ и вектора силы ${\displaystyle {\vec {F}}}$. Моменты сил, образующиеся в разных условиях, в технике могут иметь названия: кру́тящий момент, враща́тельный момент, вертя́щий момент, враща́ющий момент, скру́чивающий момент.

Момент силы обозначается символом ${\displaystyle {\vec {M}}}$ или, реже, ${\displaystyle {\vec {\tau }}}$ (тау).

Единица измерения в СИ: Н⋅м. Величина момента силы зависит от выбора начала отсчёта радиус-векторов O.

Понятие момента силы используется, в основном, в области задач статики и задач, связанных с вращением деталей (рычагов и др.) в технической механике. Особенно важен случай вращения твёрдого тела вокруг фиксированной оси — тогда O выбирают на этой оси, а вместо самого момента рассматривают его проекцию на ось ${\displaystyle M_{\parallel }}$; такая проекция называется моментом силы относительно оси.

Наличие момента силы влечёт изменение момента импульса тела ${\displaystyle {\vec {L}}}$ относительно того же начала O со временем ${\displaystyle t}$: имеет место соотношение ${\displaystyle {\frac {d{\vec {L}}}{dt}}={\vec {M}}}$. В статике равенство нулю суммы моментов всех приложенных к телу сил является одним из условий (наряду с равенством нулю суммы сил) реализации состояния покоя.

В физике момент силы играет роль вращающего воздействия на тело.

В простейшем случае, если сила ${\displaystyle {\vec {F}}}$ приложена к рычагу перпендикулярно ему и оси вращения, то момент силы определяется как произведение величины ${\displaystyle F}$ на расстояние ${\displaystyle x}$ от места приложения силы до оси вращения рычага, называемое «плечом силы»:

${\displaystyle M=Fx}$.

Например, сила в 3 ньютона, приложенная на расстоянии 2 м от оси, создаёт такой же момент, что и сила в 1 ньютон с плечом 6 м.

Если действуют две силы, говорят о моменте пары сил (такая формулировка восходит к трудам Архимеда). При этом равновесие достигается в ситуации ${\displaystyle F_{1}x_{1}=F_{2}x_{2}}$.

Для случаев более сложных движений и более сложных объектов определение момента как произведения ${\displaystyle Fx}$ требует универсализации.

Момент силы иногда называют вращающим или крутящим моментом. «Вращающий» момент понимается в технике как внешнее усилие, прикладываемое к объекту, а «крутящий» — как внутреннее, возникающее в самом объекте под действием приложенных нагрузок (этим понятием оперируют в сопромате).

В общем случае момент силы ${\displaystyle {\vec {F}}}$, приложенной к телу, определяется как векторное произведение

${\displaystyle {\vec {M}}=\left[{\vec {r}}\times {\vec {F}}\right]}$,

где ${\displaystyle {\vec {r}}}$ — радиус-вектор точки приложения силы. Вектор ${\displaystyle {\vec {M}}}$ перпендикулярен векторам ${\displaystyle {\vec {r}}}$ и ${\displaystyle {\vec {F}}}$.

Начало отсчета радиус-векторов O может быть любым. Обычно O выбирают в чем-либо выделенной точке: в месте закрепления подвеса, в центре масс, на оси вращения и т.д.. Если одновременно анализируется момент импульса тела ${\displaystyle {\vec {L}}}$, то начало O всегда выбирается одинаковым для ${\displaystyle {\vec {L}}}$ и ${\displaystyle {\vec {M}}}$.

Если не оговорено иное, то «момент силы» — это момент силы относительно точки (O), а не некоей оси.

В случае нескольких приложенных сосредоточенных сил их моменты векторно суммируются:

${\displaystyle {\vec {M}}=\sum _{i}\left[{\vec {r}}_{i}\times {\vec {F}}_{i}\right]}$,

где ${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$ — радиус-вектор точки приложения ${\displaystyle i}$-й силы ${\displaystyle {\vec {F}}_{i}}$. В случае силы, распределённой с плотностью ${\displaystyle d{\vec {F}}/dV}$,

${\displaystyle {\vec {M}}=\int \limits _{V}\left[{\vec {r}}\times {\frac {d{\vec {F}}}{dV}}\right]dV}$.

Если ${\displaystyle d{\vec {F}}/dV}$ (Н/м³) — обобщённая функция, которая может содержать и дельтаобразные члены, то последней формулой охватываются и две предыдущие.

Моментом силы относительно оси называется алгебраическое значение проекции момента ${\displaystyle {\vec {M}}}$ на ось, то есть

${\displaystyle M_{\parallel }={\vec {M}}\cdot {\vec {e}}_{o}}$,

где ${\displaystyle {\vec {e}}_{o}}$ — единичный вектор вдоль оси, а начало отсчёта O выбрано на оси. Момент силы относительно оси может быть рассчитан как

${\displaystyle M_{\parallel }=\pm \left|{\vec {r}}_{\perp }\times {\vec {F}}_{\perp }\right|}$,

где через ${\displaystyle {\vec {r}}_{\perp }}$ и ${\displaystyle {\vec {F}}_{\perp }}$ обозначены составляющие радиус-вектора и силы в плоскости, перпендикулярной оси.

В отличие от момента силы ${\displaystyle {\vec {M}}}$, величина момента силы относительно оси ${\displaystyle M_{\parallel }}$ не претерпевает изменения при сдвиге точки O вдоль оси.

Для краткости символ параллельности и знак могут опускаться, а ${\displaystyle M_{\parallel }}$ (как и ${\displaystyle {\vec {M}}}$) именоваться «моментом силы».

Момент силы имеет размерность «сила, умноженная на расстояние» и единицу измерения ньютон-метр в системе СИ. 1 Н·м — это момент, который производит сила 1 Н на рычаг длиной 1 м, приложенная к концу рычага и направленная перпендикулярно ему.

Формально, размерность ${\displaystyle {\vec {M}}}$ (Н·м) совпадает с размерностями энергии и механической работы.

Момент силы, действующей на рычаг, равен

${\displaystyle {\vec {M}}=rF\sin \alpha \cdot {\vec {e}}_{o}}$

или, если записать момент силы относительно оси,

${\displaystyle M_{\parallel }=rF\sin \alpha }$,

где ${\displaystyle \alpha }$ — угол между направлением силы и рычагом. Плечо силы равно ${\displaystyle r\sin \alpha }$. Максимальное значение момента достигается при перпендикулярности рычага и силы, то есть при ${\displaystyle \alpha =\pi /2}$. При сонаправленности ${\displaystyle {\vec {F}}}$ и рычага момент равен нулю.

Чтобы покоившийся объект сохранил состояние механического равновесия после приложения к нему сил, наряду с равенством нулю суммы этих сил, должна быть нулевой сумма моментов сил (правило моментов):

${\displaystyle \sum _{i}{\vec {M}}_{i}=\sum _{i}\left[{\vec {r}}_{i}\times {\vec {F}}_{i}\right]=0}$,

где ${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$ — радиус-вектор места приложения силы ${\displaystyle {\vec {F}}_{i}}$. Если ${\displaystyle \sum {\vec {F}}_{i}=0}$, то выбор начала отсчёта ${\displaystyle {\vec {r}}_{i}}$ не принципиален.

В двумерном случае, когда тело плоское и силы действуют в его плоскости (скажем, ${\displaystyle xy}$), правило моментов превращается в условие на компоненту момента в третьем измерении ${\displaystyle \sum M_{iz}=0}$.

Вариант правила для случая тела, «насаженного» на закреплённую ось: вращение отсутствует при нулевой сумме моментов ${\displaystyle M_{\parallel i}}$ относительно этой оси:

${\displaystyle \sum _{i}M_{\parallel i}=\left|\sum _{i}\left[{\vec {r}}_{i\perp }\times {\vec {F}}_{i\perp }\right]\right|=0}$,

то есть если суммы моментов сил, стремящихся повернуть рассматриваемое тело по и против часовой стрелки, равны.

Движение твёрдого тела можно представить как движение конкретной точки и вращения вокруг неё.

Момент импульса относительно точки O твёрдого тела может быть описан через произведение момента инерции и угловой скорости относительно центра масс и линейного движения центра масс.

${\displaystyle {\vec {L}}_{o}=I_{c}\,{\vec {\omega }}+[M({\vec {r}}_{o}-{\vec {r}}_{c}),{\vec {v}}_{c}]}$.

Будем рассматривать вращающиеся движения в системе координат Кёнига, так как описывать движение твёрдого тела в мировой системе координат гораздо сложнее.

Продифференцируем это выражение по времени. И если ${\displaystyle I}$ — постоянная величина во времени, то

${\displaystyle {\vec {M}}=I{\frac {d{\vec {\omega }}}{dt}}=I{\vec {\alpha }},}$

где ${\displaystyle {\vec {\alpha }}}$ — угловое ускорение, измеряемое в радианах в секунду за секунду (рад/с²). Пример: вращается однородный диск.

Если тензор инерции меняется со временем, то движение относительно центра масс описывается с помощью динамического уравнения Эйлера:

${\displaystyle {\vec {M_{c}}}=I_{c}{\frac {d{\vec {\omega }}}{dt}}+[{\vec {w}},I_{c}{\vec {w}}].}$

Момент силы — производная момента импульса ${\displaystyle {\vec {L}}={\vec {r}}\times {\vec {p}}}$ относительно точки O по времени:

${\displaystyle {\vec {M}}={\frac {d{\vec {L}}}{dt}}}$,

Аналогичную формулу можно записать для моментов относительно оси:

${\displaystyle M_{\parallel }={\frac {dL_{\parallel }}{dt}}}$.

Если момент силы ${\displaystyle {\vec {M}}}$ или ${\displaystyle M_{\parallel }}$ равен нулю, момент импульса относительно соответствующей точки или оси сохраняется.

Если сила совершает действие на каком-либо расстоянии, то она совершает механическую работу и развивает мощность ${\displaystyle {\vec {F}}\cdot {\vec {v}}}$ (где ${\displaystyle {\vec {v}}}$ — скорость материальной точки). Так же и в случае момента силы: если он совершает действие через «угловое расстояние», развивается мощность

${\displaystyle P={\vec {M}}\cdot {\vec {\omega }}}$.

В системе СИ мощность ${\displaystyle P}$ измеряется в ваттах, угловая скорость ${\displaystyle {\vec {\omega }}}$ — в радианах в секунду.

Если под действием момента силы ${\displaystyle {\vec {M}}}$ происходит поворот тела на угол ${\displaystyle d\varphi }$, то совершается механическая работа

${\displaystyle dA=\left|{\vec {M}}\right|d\varphi }$.

Для поворота, скажем, рычага вокруг фиксированной оси на угол ${\displaystyle \varphi _{2}-\varphi _{1}}$ получим

${\displaystyle A=\int _{\varphi _{1}}^{\varphi _{2}}\left|{\vec {M}}\right|d\varphi =\left|{\vec {M}}\right|(\varphi _{2}-\varphi _{1})=\left|{\vec {M}}\right|\int _{t_{1}}^{t_{2}}\omega (t)dt}$.

В системе СИ работа ${\displaystyle A}$ измеряется в джоулях, угол — в радианах.

Размерность работы (и энергии) совпадает с размерностью момента силы («ньютон-метр» и джоуль — это одни и те же единицы). Момент силы 1 Н·м, при повороте рычага или вала на 1 радиан совершает работу в 1 Дж, а при повороте на один оборот совершает механическую работу и сообщает энергию ${\displaystyle 2\pi }$ джоуля.

Измерение момента силы осуществляется с помощью специальных приборов — торсиометров. Принцип их действия обычно основан на измерении угла закручивания упругого вала, передающего крутящий момент, либо на измерении деформации некоторого упругого рычага. Измерения деформации и угла закручивания производится различными датчиками деформации — тензометрическими, магнитоупругими, а также измерителями малых перемещений — оптическими, ёмкостными, индуктивными, ультразвуковыми, механическими.

Существуют специальные динамометрические ключи для измерения крутящего момента затягивания резьбовых соединений и регулируемые и нерегулируемые ограничители крутящего момента, так называемые «трещотки», применяемые в гаечных ключах, шуруповёртах, винтовых микрометрах и др.

Для того чтобы понять, откуда появилось понятие момента сил и как к нему пришли, стоит рассмотреть действие силы на рычаг, поворачивающийся относительно неподвижной оси. Работа, совершаемая при действии силы ${\displaystyle {\vec {F}}}$ на рычаг ${\displaystyle {\vec {r}}}$, совершающий вращательное движение вокруг неподвижной оси, может быть рассчитана исходя из следующих соображений.

Пусть под действием силы конец рычага смещается на бесконечно малый отрезок ${\displaystyle dl}$, которому соответствует бесконечно малый угол ${\displaystyle d\varphi }$. Обозначим через ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ вектор, который направлен вдоль бесконечно малого отрезка ${\displaystyle dl}$ и равен ему по модулю. Угол между векторами ${\displaystyle {\vec {F}}}$ и ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ равен ${\displaystyle \beta }$, а угол между векторами ${\displaystyle {\vec {r}}}$ и ${\displaystyle {\vec {F}}}$ равен ${\displaystyle \alpha }$.

Следовательно, бесконечно малая работа ${\displaystyle dA}$, совершаемая силой ${\displaystyle {\vec {F}}}$ на бесконечно малом участке ${\displaystyle dl}$, равна скалярному произведению вектора ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ и вектора силы, то есть ${\displaystyle dA={\vec {F}}\cdot d{\vec {l}}}$.

Теперь попытаемся выразить модуль вектора ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ через радиус-вектор ${\displaystyle {\vec {r}}}$, а проекцию вектора силы ${\displaystyle {\vec {F}}}$ на вектор ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ — через угол ${\displaystyle \alpha }$.

Так как для бесконечно малого перемещения рычага ${\displaystyle dl}$ можно считать, что траектория перемещения перпендикулярна рычагу ${\displaystyle {\vec {r}}}$, используя соотношения для прямоугольного треугольника, можно записать следующее равенство: ${\displaystyle dl=r\mathrm {tg} \,d\varphi }$, где в случае малого угла справедливо ${\displaystyle \mathrm {tg} \,d\varphi =d\varphi }$ и, следовательно, ${\displaystyle \left|d{\vec {l}}\right|=\left|{\vec {r}}\right|d\varphi }$.

Для проекции вектора силы ${\displaystyle {\vec {F}}}$ на вектор ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ видно, что угол ${\displaystyle \beta ={\frac {\pi }{2}}-\alpha }$, а так как ${\displaystyle \cos {\left({\frac {\pi }{2}}-\alpha \right)}=\sin \alpha }$, получаем, что ${\displaystyle \left|{\vec {F}}\right|\cos \beta =\left|{\vec {F}}\right|\sin \alpha }$.

Теперь запишем бесконечно малую работу через новые равенства: ${\displaystyle dA=\left|{\vec {r}}\right|d\varphi \left|{\vec {F}}\right|\sin \alpha }$, или ${\displaystyle dA=\left|{\vec {r}}\right|\left|{\vec {F}}\right|\sin \alpha \,d\varphi }$.

Видно, что произведение ${\displaystyle \left|{\vec {r}}\right|\left|{\vec {F}}\right|\sin \alpha }$ есть не что иное, как модуль векторного произведения векторов ${\displaystyle {\vec {r}}}$ и ${\displaystyle {\vec {F}}}$, то есть ${\displaystyle \left|{\vec {r}}\times {\vec {F}}\right|}$, которое и было принято обозначить за момент силы ${\displaystyle M}$, или модуль вектора момента силы ${\displaystyle \left|{\vec {M}}\right|}$.

Теперь полная работа записывается просто: ${\displaystyle A=\int \limits _{0}^{\varphi }\left|{\vec {r}}\times {\vec {F}}\right|d\varphi }$, или ${\displaystyle A=\int \limits _{0}^{\varphi }\left|{\vec {M}}\right|d\varphi }$.

• Момент инерции
• Момент импульса
• Теорема Вариньона

В статье не хватает ссылок на источники (см. рекомендации по поиску). Информация должна быть проверяема, иначе она может быть удалена. Вы можете отредактировать статью, добавив ссылки на авторитетные источники в виде сносок. (30 ноября 2014)