ערך מחפש מקורות
	רובו של ערך זה אינו כולל מקורות או הערות שוליים, וככל הנראה, הקיימים אינם מספקים. אנא עזרו לשפר את אמינות הערך באמצעות הבאת מקורות לדברים ושילובם בגוף הערך בצורת קישורים חיצוניים והערות שוליים. אם אתם סבורים כי ניתן להסיר את התבנית, ניתן לציין זאת בדף השיחה.

גל ריבועי הוא אות מחזורי לא סינוסואידי, בו האמפליטודה הזמנית נעה בתדר קבוע בין שני ערכים בדידים וקבועים, כאשר בכל מחזור של הגל האמפליטודה תהיה במהלך חצי מהמחזור בערך אחד וחצי מהמחזור בערך השני (מחזור פעולה של 50%). לכן זהו מקרה פרטי של רכבת פולסים בה אין אילוץ כזה על היחס בין משכי הזמן של שני הערכים.

במערכת אידיאלית, המעבר בין הערכים הוא מיידי ללא תופעות מעבר. מכיוון שדבר זה אינו אפשרי במערכות פיזיקליות, מתייחסים לאות שבו זמן תופעות המעבר קטן בכמה סדרי גודל מהזמן היציב בשני הערכים הקבועים כאות ריבועי.

גלים ריבועיים משמשים לעיתים קרובות באלקטרוניקה דיגיטלית ובעיבוד אותות דיגיטליים, שכן הם מציגים מקרה מנוון של מערכת בינארית ושל מעגלי מיתוג.

ניתן להגדיר גל ריבועי בעל זמן מחזור ${\displaystyle T}$ ואמפליטודה ${\displaystyle A}$ בעזרת שימוש בפונקציית הסימן:^[1] ${\displaystyle x(t)=A\cdot sign[\sin({\frac {2\pi t}{T}})]=A\cdot sign[\sin(2\pi ft)]}$ כאשר ${\displaystyle f={\frac {1}{T}}}$ הוא תדר הגל.

דרך נוספת בה ניתן להגדיר את הגל הריבועי היא בעזרת שימוש בפונקציית המדרגה של הביסייד: ${\displaystyle x(t)=2\sum _{n=-\infty }^{\infty }[u({\frac {t}{T}}-n)-u({\frac {t}{T}}-n-{\frac {1}{2}})]-1}$, הפעם האמפליטודה היא ${\displaystyle A=1}$.

מכיוון שהאות מחזורי בזמן T ומקיים את התנאי ${\displaystyle x(t)\in {\mathcal {L}}^{2}[-{\frac {T}{2}},{\frac {T}{2}}]}$, ניתן לייצג אותו במדויק על ידי טור פורייה, כסכום אינסופי של אותות סינוסואידים:

${\displaystyle x(t)={\frac {4}{\pi }}\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {\sin(2\pi (2k-1)ft)}{2k-1}}={\frac {4}{\pi }}(\sin(\omega t)+{\frac {1}{3}}\sin(3\omega t)+{\frac {1}{5}}\sin(5\omega t)+\cdots )}$, כאשר התדירות מסומנת על ידי ${\displaystyle \omega =2\pi f={\frac {2\pi }{T}}}$. קיטום הטור האינסופי לטור סופי של N איברים מציג קירוב אשר מדגים היטב את תופעת גיבס.

מכיוון שהתמרת פורייה היא ליניארית והתמרת הסינוס פשוטה מאוד: ${\displaystyle {\mathcal {F}}[sin(\omega _{0}t)](f)=-i\pi (\delta (f-\omega _{0})-\delta (f-\omega _{0}))}$, כש${\displaystyle \delta (f)}$ היא פונקציית דלתא של דיראק, נוכל לחשב את התמרת פורייה של הגל הריבועי כהתמרת טור פורייה שלו: ${\displaystyle {\mathcal {F}}[x](f)={\frac {4}{\pi }}\sum _{k=1}^{\infty }[{\frac {{\mathcal {F}}[\sin({\frac {2\pi (2k-1)}{T}}t)]}{2k-1}}]=-4i\sum _{k=1}^{\infty }[{\frac {\delta (f-{\frac {2\pi (2k-1)}{T}})-\delta (f+{\frac {2\pi (2k-1)}{T}})}{2k-1}}]}$.

ניתן לראות כי ההתמרה היא רכבת הלמים הדועכת ככל שמתרחקים מתדר האפס.

מדיה וקבצים בנושא גל מרובע בוויקישיתוף

• גל מרובע, באתר MathWorld (באנגלית)