Puntu materialaren dinamika mekanika newtondarraren parte da non sistemak aztertzen dira partikula sistema puntual bezala aldiuneko distantzietara indarrak egiten dituztenak.

Partikula material baten mugimendua aztertzen bada erreferentzi sistema inertzial batekiko, mugimenduaren oinarrizko ekuazioa Newtonen bigarren legea izango da.

${\displaystyle {\displaystyle m{\frac {d^{2}\mathbf {r} (t)}{dt^{2}}}-\mathbf {F} =0}}$

Non r partikularen kokapena adierazten du, t aldiuneko denbora posizioa neurtzen denean, eta F indarra. Partikula horren partikula beste eragin baten isolatuta baldin badago, ez dira egongo partikularen gaineko indarrik, eta Newtonen bigarren legea ondoko hau izango da:

${\displaystyle {\displaystyle {\frac {d^{2}\mathbf {r} (t)}{dt^{2}}}=0\Rightarrow {\frac {d\mathbf {r} (t)}{dt}}=\mathbf {v} _{0}\Rightarrow \mathbf {r} (t)=\mathbf {v} _{0}t+\mathbf {r} _{0}}}$

Beraz, partikula horrek lerro zuzen baten gainean mugituko da abiadura konstantean, Newtonen lehenengo legea (edo inertziaren legea) adierazten duen bezala. Eta horrela, behatzaile batek finkatutako edozein magnitude fisiko, abiaduraren araberakoa dena, denboran zehar konstante mantenduko da (partikula isolatu batentzat hori energiarekin, une linealarekin eta momentu angeluarrarekin gertatzen da, besteak beste).

Partikula materialen tratamendua mekanika klasikora mugatzen da. Eta ezin da behar bezala orokortu mekanika erlatibistara edo mekanika kuantikora.

Mekanika erlatibistan, urrutiko indarrak ez dira posible, nahiz eta abiadura txikiko partikulen sistemetarako (argiaren sistemekin alderatuta) puntu materialaren dinamika gutxi gorabeherako tratamendu gisa erabil daitekeen. Abiadura handiko partikula elektrikoen kasuan, beharrezkoa da energia eta eremu elektromagnetikoarekin lotutako unea kontuan hartzea, kargatutako partikula azeleratuek erradiazio elektromagnetikoa igortzen baitute.