梅爾德實驗的圖示：一個電動振盪器，連結一根細線，帶動一個滑輪，下面懸掛著拉緊線的重物。 梅爾德實驗 是德国 物理学家 弗朗茨·梅爾德 駐波 的科學實驗 ，他起初用音叉 產生振盪，後來換用電振盪器連接拉緊的細線製造此現象。梅爾德在1860年前后首先揭示了駐波現象及創造了“駐波”（德語：stehende Welle, Stehwelle ）這個术语 。[ 1] [ 2] [ 3] [ 4] 机械波 的干涉 現象。機械波在相反方向傳播時形成不動的點，稱為節點 antinode ，振蕩點）位置保持不變。
自然中的波 現象被研究了數世紀，其中光 的波动性 是科学史 上最具爭議的話題之一。17世紀，艾萨克·牛顿 用粒子 理論描述光；之後的18世紀，托马斯·杨 建立了與牛頓相對立的波動理論。19世紀末的第二次工业革命 頂峰，這個時期的代表科技，電力 技術對波理論做出了新貢獻。這種技術進步使得弗朗茨·梅爾德能認識到波的干涉現象和駐波的產生。此之後詹姆斯·克拉克·麦克斯韦 在研究光的波動性質時成功地使用數學描述了電磁波 。
駐波的演示，每個不動的紅點都代表一個節點 這個實驗測量繩上的張力 增加而改變的頻率 ，這種改變類似于調整吉他弦時產生的音高變化，通過這種測量可以計算出單位長度繩的質量，即線密度 ，這是梅爾德實驗的原理。線密度也可以簡單測量繩長和繩重得到，用以驗證計算結果。
電動振盪器帶動繩子產生橫機械波 ，傳播至另一端的滑轮 同樣再反射傳回，滑輪下懸掛重物，這在繩上產生一個確定的應力 。相反方向傳播的兩波相遇產生波的干涉現象。繩上的適當張力保持電動振盪器和滑輪之間的距離，存在一些保持不動的點，名為節點，即產生駐波。
梅爾德在此實驗使用的原理有認為繩重可忽略的假設。由於建立在彎曲的繩上，實際上力不是直接相反。
建立笛卡尔坐标系 ，分别設 x 和 y 軸上的情況。x 軸分量上繩子沒有位移，建立如下關係：
T
x
′
=
T
x
{\displaystyle T'_{x}=T_{x}}
而在 y 軸上，分力取決於彎曲產生的相近角度，獲得如下關係︰
T
y
′
=
T
s
e
n
α α -->
′
{\displaystyle T'_{y}=Tsen\alpha '}
T
y
′
=
− − -->
T
s
e
n
α α -->
{\displaystyle T'_{y}=-Tsen\alpha }
梅爾德實驗的略圖，表示了繩子和作用其上的分力。 因而得到
A
B
¯ ¯ -->
{\displaystyle {\overline {AB}}}
F
y
=
T
(
s
e
n
α α -->
′
− − -->
s
e
n
α α -->
)
{\displaystyle F_{y}=T(sen\alpha '-sen\alpha )}
不過梅爾德建議在小角度中用正切 近似代替 正弦 ：
F
y
=
T
(
t
a
n
α α -->
′
− − -->
t
a
n
α α -->
)
{\displaystyle F_{y}=T(tan\alpha '-tan\alpha )}
波繼續傳播而產生角度變化，爲進行數學上的分析，將其寫成下式：
F
y
=
T
Δ Δ -->
(
t
a
n
α α -->
)
{\displaystyle F_{y}=T\Delta (tan\alpha )}
將上式寫成微分 形式得到更準確的近似：
F
y
=
T
∂ ∂ -->
∂ ∂ -->
x
t
a
n
(
α α -->
)
d
x
{\displaystyle F_{y}=T{\partial \over \partial x}tan(\alpha )dx}
再將其變爲時間
t
{\displaystyle t}
x
{\displaystyle x}
ξ ξ -->
{\displaystyle \xi }
x
{\displaystyle x}
t
a
n
α α -->
→ → -->
f
(
x
,
t
)
{\displaystyle tan\alpha \rightarrow f(x,t)}
t
a
n
α α -->
=
∂ ∂ -->
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
x
{\displaystyle tan\alpha ={\partial \xi \over \partial x}}
得到張力
T
{\displaystyle T}
ξ ξ -->
{\displaystyle \xi }
F
y
{\displaystyle F_{y}}
F
y
=
T
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
x
2
d
x
{\displaystyle F_{y}=T{\partial ^{2}\xi \over \partial x^{2}}dx}
根據经典力学 中的牛頓第二運動定律 ，梅爾德引入線密度变量
ρ ρ -->
{\displaystyle \rho }
ρ ρ -->
d
x
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
t
2
=
T
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
x
2
d
x
{\displaystyle \rho dx{\partial ^{2}\xi \over \partial t^{2}}=T{\partial ^{2}\xi \over \partial x^{2}}dx}
整理得到：
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
t
2
=
T
ρ ρ -->
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
x
2
{\displaystyle {\partial ^{2}\xi \over \partial t^{2}}={T \over \rho }{\partial ^{2}\xi \over \partial x^{2}}}
比較上式與微分定義的速度得到的方程式，另外梅爾德又通過實驗確定了駐波速度與張力和線密度有如下相關性：
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
t
2
=
v
2
∂ ∂ -->
2
ξ ξ -->
∂ ∂ -->
x
2
{\displaystyle {\partial ^{2}\xi \over \partial t^{2}}=v^{2}{\partial ^{2}\xi \over \partial x^{2}}}
v
=
T
ρ ρ -->
{\displaystyle v={\sqrt {T \over \rho }}}
最後的方程是駐波速度方程。[ 5]
ν ν -->
{\displaystyle \nu }
λ λ -->
{\displaystyle \lambda }
v
=
ν ν -->
λ λ -->
{\displaystyle v=\nu \lambda }
T
=
ρ ρ -->
ν ν -->
2
λ λ -->
2
{\displaystyle T=\rho \nu ^{2}\lambda ^{2}}
梅爾德實驗認識和研究了駐波，但不止於此。駐波在声学 領域是一種重要現象，兩列相反的相干 波就可以產生駐波。除演奏部分樂器會產生駐波外，在聲納 、医学超声检查 以及無線通訊 等方面都有駐波現象。
^ Melde, Franz. Ueber einige krumme Flächen, welche von Ebenen, parallel einer bestimmten Ebene, durchschnitten, als Durchschnittsfigur einen Kegelschnitt liefern: Inaugural-Dissertation... Koch, 1859.
^ Melde, Franz. "Ueber die Erregung stehender Wellen eines fadenförmigen Körpers." Annalen der Physik 185, no. 2 (1860): 193-215.
^ Melde, Franz. Die Lehre von den Schwingungscurven...: mit einem Atlas von 11 Tafeln in Steindruck. JA Barth, 1864.
^ Melde, Franz. "Akustische Experimentaluntersuchungen." Annalen der Physik 257, no. 3 (1884): 452-470.
^ Wave Velocity in String [絃上的波速] . 物理和天文系. 喬治亞州立大學 HyperPhysics 計劃. [2018-04-24 ] . （原始内容存档 于2019-03-07） （英语） .
