U teorijskoj fizici, magnetski monopol je hipotetska čestica koja bi se laički dala opisati kao "magnet sa jednim polom", od kuda potječe i ime. Formalnije govoreći, magnetski monopol bi imao hipotetsko svojstvo slično električnom naboju, koje se naziva magnetski naboj, zbog kojeg bi magnetski tok kroz zatvorenu površinu oko čestice koja ga nosi bio različit od nule.

Ako magnetski monopoli postoje tada bi se Maxwellove jednadžbe trebale poopćiti da ih uzimaju u obzir. Usporedba Maxwellovih jednadžbi bez magnetskih monopola i sa magnetskim monopolima je dana u sljedećoj tablici: ^[1]

Ime	Bez magnetskih monopola	Sa magnetskim monopolima
Gaussov zakon za električno polje:	${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho _{e}}{\epsilon _{0}}}}$	${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho _{e}}{\epsilon _{0}}}}$
Gaussov zakon za magnetsko polje:	${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =0}$	${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\rho _{m}={\frac {\rho _{m}}{c^{2}\epsilon _{0}}}}$
Faradayev zakon indukcije:	${\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}}$	${\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}-\mu _{0}\mathbf {J} _{m}}$
Prošireni Ampèreov zakon:	${\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\epsilon _{0}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}+\mu _{0}\mathbf {J} _{e}}$	${\displaystyle \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\epsilon _{0}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}+\mu _{0}\mathbf {J} _{e}}$

Gdje je:

• ${\displaystyle \ \rho _{e}}$ gustoća električnog naboja
• ${\displaystyle \ \rho _{m}}$ gustoća magnetskog naboja
• ${\displaystyle \ \mathbf {J} _{e}}$ gustoća električne struje
• ${\displaystyle \ \mathbf {J} _{m}}$ gustoća magnetske struje

Ovaj članak o fizici je u začetku. Možete pomoći Wikipediji tako što ćete ga proširiti.