PROFILPELAJAR.COM

Волновой процесс, получаемый при решении уравнения гиперболического типа

Гиперболические уравнения — класс дифференциальных уравнений в частных производных. Характеризуются тем, что задача Коши с начальными данными, заданными на нехарактеристической поверхности, однозначно разрешима.

Уравнения второго порядка

Рассмотрим общий вид скалярного линейного дифференциального уравнения в частных производных второго порядка относительно функции $u\colon \mathbb {R} ^{n}\rightarrow \mathbb {R}$ :

\sum _{i=1}^{n}\sum _{j=1}^{n}a_{ij}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}+\sum _{k=1}^{n}b_{k}{\frac {\partial u}{\partial x_{k}}}+cu=f(x_{1},\ldots ,x_{n})

При этом уравнение записано в симметричном виде, то есть $a_{ij}=a_{ji}$ . Тогда эквивалентное уравнение в виде квадратичной формы:

\left(\nabla A\nabla ^{T}\right)u+\mathbf {b} \cdot \nabla u+cu=f(x_{1},\ldots ,x_{n})

,

где $A=A^{T}$ .
Матрица $A$ называется матрицей главных коэффициентов.
Если сигнатура полученной формы равна $(n-1,1)$ , то есть матрица $A$ имеет $n-1$ положительных собственных значений и одно отрицательное (либо наоборот: $n-1$ отрицательных, одно положительное), то уравнение относят к гиперболическому типу^[1].

Другое, эквивалентное определение: уравнение называется гиперболическим, если оно представимо в виде:

Lu-a^{2}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}=f(x_{1},\ldots ,x_{n-1},t)

,

где $L$ — положительно определённый эллиптический оператор, $a\neq 0$ .

Уравнения первого порядка на плоскости

Уравнение типа

u_{t}+Au_{x}=h(t,x,u)

,

где $x\in \mathbb {R}$ , $t\in \mathbb {R}$ , $A=A(x,t,u)\in \mathbb {R} ^{n\cdot n}$ — квадратные матрицы и $u=u(x,t)\in \mathbb {R} ^{n}$ — неизвестные, являются гиперболическими, если матрица $A$ имеет различные вещественные собственные значения для всех параметров^[2].

Решение гиперболических уравнений

Для нахождения однозначного решения уравнение доопределяется начальными и краевыми условиями. Поскольку уравнение имеет второй порядок по времени, то начальных условия два: для самой функции и для её производной.

Для аналитического решения уравнений в бесконечной области используют формулу Кирхгофа, которая в одномерном случае представляется в виде формулы Д’Аламбера, а в двухмерном — в виде формулы Пуассона — Парсеваля.
Для аналитического решения в конечной области можно использовать метод разделения переменных Фурье и его модификации для решения неоднородных уравнений.
Для численного решения используют метод конечных элементов, метод конечных разностей, их комбинацию (по времени решают конечными разностями, по пространству — конечными элементами)^[3], а также другие численные методы, подходящие для задачи.

Примеры гиперболических уравнений

Волновое уравнение — уравнение, описывающее колебания струн, мембран и так далее.
Различные уравнения, получаемые из уравнений Максвелла, описывающие электромагнитное поле. Это может быть постановка относительно одного из векторов $\mathbf {A} ,\mathbf {E} ,\mathbf {B} ,\mathbf {D} ,\mathbf {H}$ , считая ненулевой только одну из компонент вектора (то есть когда уравнение становится скалярным).
Сеть Чебышёва — решение линейного гиперболического уравнения первой степени.

См. также

Литература

Гиперболического типа уравнение // Математический энциклопедический словарь. Гл.ред. Ю. В. Прохоров. — М.: «Советская энциклопедия». — 1988.
Лере Ж. Гиперболические дифференциальные уравнения. — М., Наука, 1984. — 208 с.

Примечания

↑ Тихонов А.Н, Самарский А.А. Уравнения математической физики (5-е изд.).. — Москва: Наука, 1977.
↑ Bressan, A. Hyperbolic Systems of Conservation Laws. — Oxford university press. — ISBN 0-19-850700-3.
↑ Соловейчик Ю.Г., Рояк М.Э., Персова М.Г. Метод конечных элементов для скалярных и векторных задач. — Новосибирск: НГТУ, 2007. — 896 с. — ISBN 978-5-7782-0749-9.