F-рассе́яние — ионосферное явление, заключающееся в том, что радиосигнал, отражённый от области F ионосферы, становится диффузным по причине её неоднородности, то есть теряет свою строго определённую структуру. F-рассеяние (F-spread, диффузность^[1]) можно также встретить в литературе под следующими названиями^[2][1]:

• диффузные отражения;
• множественные отражения;
• мультиплеты;
• рассеянные отражения.

F-рассеяние (F-spread) — явление, которое интерпретируется как рассеяние радиосигналов. Это явление обычно наблюдается при импульсном вертикальном зондировании ионосферы Земли. F‑рассеяние состоит в том, что у отражённого сигнала пропадает его первоначальная структура^[3][4]:

• частота сигнала размыта (диффузна) по сравнению с зондирующим импульсом и простирается на частоты выше критической;
• продолжительность сигнала значительно больше, чем у зондирующего импульса.

F-рассеяние (F-spread) так названо потому, что обычно наблюдается при отражении радиосигнала от области F ионосферы, но рассеянные отражения можно наблюдать от всех слоёв ионосферы^[5].

Понятие F-рассеяния — это не физический механизм, который вызывает явление F-рассеяния, это появление на ионограммах специфической размытости. Поэтому определение F-рассеяния нестрого, не корректно математически^[5][4].

Обычно при F-рассеянии на ионограммах появляется много мультиплетов, или сопутствующих отражений, близких к основному отражению от слоя F и недостаточно отделённых от него^[5][6].

Проявление F-рассеяния на ионограммах весьма разнообразно^[5][4]:

• по частотам:

• F-рассеяние покрывает почти весь диапазон частот зондирования;
• F-рассеяние появляется только рядом с критической частотой;
• F-рассеяние находится на низкочастотном конце следа отражений;

• по интенсивности, когда степень рассеяния меняется очень широко:

• едва заметная степень F-рассеяния;
• наивысшая степень рассеяния — слияние обыкновенной и необыкновенной компонент F-рассеяния.

Наличие F-рассеяния легко определяют^[7][6]:

• из стандартных ионограмм вертикального зондирования;
• из таблиц часовых значений параметров с международными обозначениями:

• ${\displaystyle f_{0}{\rm {F2}}}$ — критическая частота ионизированного слоя F2 (максимальное значение плазменной частоты для обыкновенной компоненты волны);
• ${\displaystyle {\rm {M(3000)F2}}}$ — коэффициент распространения (где ${\displaystyle {\rm {M(3000)F2}}={\frac {{\mbox{МПЧ}}_{3000}}{f_{0}{\rm {F2}}}}}$, ${\displaystyle {\mbox{МПЧ}}_{3000}}$ — максимальная применимая частота сигнала, отражённого от ионосферы и падающего на землю на расстоянии 3000 км от источника излучения);
• ${\displaystyle h'{\rm {F}}}$ — действующая высота ионизированного слоя F (наименьшая кажущаяся высота отражения),

в которых присутствие рассеянных отражений любой интенсивности обозначается символом F.

1. Общая классификация делит F-рассеяние на три большие группы по широтномупризнаку по геомагнитной широте станции наблюдения^[5][4]:

• низкоширотное (экваториальное) F-рассеяние ― ниже 20° геомагнитной широты;
• среднеширотное F-рассеяние ― от 20° до 60° геомагнитной широты;
• высокоширотное (полярное) F-рассеяние ― выше 60° геомагнитной широты.

2. Общая классификация F-рассеяния неудовлетворительна, поскольку ионограммы, полученные в экваториальных областях, бывают очень похожи на ионограммы, зарегистрированные на полярных станциях. Поэтому часто используют высотно-частотную классификацию^[5][6]:

• при высотном F-рассеянии ионограмма диффузна на низких частотах из-за дополнительных отражений, в итоге:

• затруднён отсчёт кажущейся высоты;
• критические частоты легко определяются;

• при частотном F-рассеянии ионограмма диффузна на критических частотах, в итоге:

• затруднён отсчёт кажущейся высоты;
• затруднено или невозможно определение критических частот.

Оба типа F-рассеяния могут наблюдаться одновременно. Обычно отождествляют^[5][6]:

• высотное F-рассеяние с экваториальным;
• частотное F-рассеяние со среднеширотным и полярным.

3. Следующие три классификации получились из детального обсуждения F-рассеяния. Наиболее распространена классификация по степени рассеяния. которая определяется специальным индексом по четырёхбалльной шкале или по таблицам ${\displaystyle f_{0}{\rm {F2}}}$, или непосредственно по ионограмма^[7][8]:

• 0 — полное отсутствие рассеяния;
• 1 — очень слабое рассеяние, критическая частота слоя F2 легко определяется;
• 2 — довольно значительное рассеяние, определение критических частот сомнительно, в таблицах перед величиной ${\displaystyle f_{0}{\rm {F2}}}$ ставится символ ${\displaystyle {\rm {U}}}$;
• 3 — очень сильное рассеяние, критическая частота слоя F2 не определяется, обыкновенная и необыкновенная компоненты сливаются.

4. При исследованиях экваториального F-рассеяния используют десятибалльную шкалу, индексы которой зависят от высотного диапазона рассеяния на низких частотах^[9][10]:

• 0 — диапазон высот рассеяния до 6 км;
• 10 — диапазон высот рассеяния 10—250 км и более.

5. При исследованиях полярного F-рассеяния выделяют пять основных типов рассеяния, каждый из которых включает ряд случаев^[11][10]:

• ${\displaystyle \alpha }$ — рассеянный тип;
• ${\displaystyle \beta }$ — вилообразный тип;
• ${\displaystyle \gamma }$ — шпорообразный тип (характеризует рассеяние по частоте);
• ${\displaystyle \delta }$ — тип рассеяния по высоте;
• ${\displaystyle \epsilon }$ — облачный слой F.

Существенный прогресс выяснения причин F-рассеяния определяется динамикой неустойчивости Рэлея — Тейлора, которая объясняет^[12]:

• подтверждённую экспериментом спектральную зависимость вида ${\displaystyle {\frac {1}{k^{2}}}}$ для интенсивных неоднородностей, где ${\displaystyle k}$ — постоянная Больцмана;
• появление неоднородностей с особенно малыми размерами ${\displaystyle l_{\perp }}$, где ${\displaystyle l_{\perp }}$ — масштаб (характерный размер) неоднородности поперёк геомагнитного поля.

Стандартная теория о формировании начальной неоднородности у основания области F с последующим распространением неоднородности на все высоты области F объясняется механизмом развития неустойчивости Рэлея — Тейлора. Роль начального агента могут играть внутренние гравитационные волны, что может объяснить связь между неоднородной структурой области F и движением нейтрального газа на меньших высотах, например, на уровне турбопаузы^[12].

Неустойчивость Рэлея — Тейлора позволяет^[12]:

• объяснить появление среднемасштабных по ${\displaystyle l_{\perp }}$ экваториальных плазменных пузырей^[англ.] (областей с обеднением плазмы);
• построить очень простые модели их поведения;
• объяснить и смоделировать набор маломасштабных по ${\displaystyle l_{\perp }}$ неоднородностей.

На средних широтах в принципе действуют те же физические механизмы, что и в экваториальной ионосфере. Но моделировать теоретически и численно неустойчивости сложнее^[12]:

• появляемость и интенсивность среднеширотного F-рассеяния ниже, чем экваториального;
• более тяжело, чем на экваторе, объяснить возникновения неоднородностей.

В авроральной области F возникновение F-рассеяния связано с градиентно-дрейфовой неустойчивостью, поскольку горизонтальные градиенты плазменной концентрации играют существенную роль в развитии неустойчивостей. Высокая наблюдаемость в полярных широтах F-рассеяния теоретически объяснима^[12].

• Брюнелли Б. Е., Намгаладзе В. В. Физика ионосферы / Отв. ред. Г. С. Иванов-Холодный, М. И. Пудовкин. М.: Наука, 1988. 527 с, ил. ISBN 5-02-000716-1.
• Гершман Б. Н., Казимировский Э. С., Кокоуров В. Д., Чернобровкина Н. А. Явление F-рассеяния в ионосфере / Отв. ред. член-корр. АН ТССР Н. М. Ерофеев. Рецензенты В. М. Поляков, Л. А. Щепкин. М.: Наука, 1984. 141 с. Ил. 65, табл. 2. Библиогр. 383 назв.
• Поляков В. М., Щепкин Л. А., Казимировский Э. С., Кокоуров В. Д. Ионосферные процессы / Отв. ред. В. Е. Степанов. Новосибирск: Наука, 1968. 536 с, ил.
• Толковый словарь по радиофизике. Основные термины (с эквивалентами на английском языке) / Руководитель авторского коллектива д-р филол. наук А. С. Герд. М.: Рус. яз., 1993. 358 с. ISBN 5-200-01662-7.