4-градие́нт (четыре-градиент, четырёхградиент, 4-на́бла; обозначается D, ${\displaystyle \nabla _{\mu }}$ или ${\displaystyle \partial _{\mu }}$) в специальной теории относительности — 4-векторный дифференциальный оператор в псевдоевклидовом пространстве Минковского, определяемый как^[1]

${\displaystyle \partial _{\mu }=\nabla _{\mu }=\left({\frac {\partial }{c\,\partial t}},\;{\vec {\nabla }}\right)=\left({\frac {\partial }{c\,\partial t}},\;{\frac {\partial }{\partial x}},\;{\frac {\partial }{\partial y}},\;{\frac {\partial }{\partial z}}\;\right),}$

где ${\displaystyle {\vec {\nabla }}=\left({\frac {\partial }{\partial x}},\;{\frac {\partial }{\partial y}},\;{\frac {\partial }{\partial z}}\;\right)}$ — 3-вектор градиента. Следует отметить, что выше записаны ковариантные компоненты 4-векторного оператора. Контравариантные компоненты ${\displaystyle \partial ^{\mu }=\nabla ^{\mu }=g^{\mu \nu }\nabla _{\nu }=\left({\frac {\partial }{c\,\partial t}},\;-{\vec {\nabla }}\right),}$ отличающиеся знаком минус перед пространственными компонентами, используются редко, например для вычисления квадрата 4-градиента^[1] (здесь и ниже ${\displaystyle g^{\mu \nu }=\mathrm {diag} (1,-1,-1,-1)}$ — метрический тензор; используется соглашение Эйнштейна о суммировании по повторяющимся координатным индексам).

Если вычислить скалярное произведение D на самого себя (учитывая, что пространство Минковского псевдоевклидово), то получится скалярный 4-мерный оператор Д’Аламбера:

${\displaystyle \square =D\cdot D=g^{\mu \nu }\nabla _{\mu }\nabla _{\nu }=\partial ^{\nu }\partial _{\nu }={\frac {\partial ^{2}}{c^{2}\partial t^{2}}}-\Delta ={\frac {\partial ^{2}}{c^{2}\partial t^{2}}}-{\frac {\partial ^{2}}{\partial x^{2}}}-{\frac {\partial ^{2}}{\partial y^{2}}}-{\frac {\partial ^{2}}{\partial z^{2}}}\;,}$

где Δ — оператор Лапласа.

Ещё один способ обозначения 4-градиента — запятая перед координатным индексом. Так, если а — скаляр, то его 4-градиент

${\displaystyle \partial _{\mu }a=a_{\;,\mu }\;.}$

Скалярное произведение вектора 4-градиента (слева) на 4-вектор определяет 4-дивергенцию:

${\displaystyle D\cdot A=\partial _{\mu }A^{\mu }=A_{\;,\mu }^{\mu }={\frac {\partial A_{t}}{c\;\partial t}}+{\frac {\partial A_{x}}{\partial x}}+{\frac {\partial A_{y}}{\partial y}}+{\frac {\partial A_{z}}{\partial z}}={\frac {\partial A_{t}}{c\;\partial t}}+\nabla \mathbf {A} ,}$

где ${\displaystyle A^{\mu }=\{A^{0},A^{1},A^{2},A^{3}\}=\{A_{t},\mathbf {A} \}}$ — контравариантные компоненты 4-вектора, а ${\displaystyle \nabla \mathbf {A} }$ — дивергенция.

Символ ${\displaystyle D_{\mu }}$ (и иногда ${\displaystyle \nabla _{\mu }}$) используется также как ковариантная производная в криволинейных координатах:

${\displaystyle D_{\mu }A^{\nu }=\partial _{\mu }A^{\nu }+\Gamma _{\alpha \mu }^{\nu }A^{\alpha },}$

где ${\displaystyle \Gamma _{\alpha \mu }^{\nu }}$ — символы Кристоффеля. В декартовых координатах евклидового (псевдоевклидового) пространства символы Кристоффеля равны нулю, и ковариантная производная совпадает с 4-градиентом. Ковариантная производная скаляра совпадает с 4-градиентом независимо от криволинейности координат:

${\displaystyle D_{\mu }a=\partial _{\mu }a.}$

• S. Hildebrandt, «Analysis II» (Calculus II), ISBN 3-540-43970-6, 2003.
• L. C. Evans, «Partial differential equations», A.M.Society, Grad. Studies Vol. 19, 1988.
• J. D. Jackson, «Classical Electrodynamics» Chapter 11, Wiley ISBN 0-471-30932-X.