Le propagateur de l'oscillateur harmonique est une expression dérivée à partir du formalisme des intégrales de chemin de Feynman en mécanique quantique non-relativiste qui permet de calculer l'amplitude de probabilité qu'une particule en un point ${\displaystyle x_{0}}$ soumise à un potentiel de l'oscillateur harmonique quantique se retrouve à un certain point ${\displaystyle x_{T}}$ dans l'espace après un certain temps ${\displaystyle T}$. En ce sens, il s'agit donc d'une fonction de Green de l'équation de Schrödinger.

Pour un oscillateur harmonique décrit par le Lagrangien suivant :

${\displaystyle {\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}{\dot {x}}^{2}-{\frac {1}{2}}m\omega ^{2}x^{2}}$

le propagateur de Feynman a l'expression suivante :

${\displaystyle U(T,x_{T},0,x_{0})=Z_{OH}={\sqrt {\frac {m\omega }{2\pi i\hbar sin(\omega T)}}}e^{{\frac {im\omega }{2\hbar sin(\omega T)}}\left((x_{T}^{2}+x_{0}^{2})cos(\omega T)-2x_{0}x_{T}\right)}}$.

Note : en raison de l'équivalence de la description de la mécanique quantique non-relativiste par le formalisme des intégrales de chemin de Feynman et l'équation de Schrödinger, cette expression permet également de retrouver le spectre d'énergie habituel de l'oscillateur harmonique.

${\displaystyle E_{n}=\hbar \omega \left(n+{\frac {1}{2}}\right)}$.

• (en) J. Bjorken et S. Drell, Relativistic Quantum Fields : [James D. Bjorken,... Sidney D. Drell,...], New York, McGraw-Hill, 1965, 396 p. (ISBN 0-07-005494-0) (Appendice C.)

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