En mathématiques, l'ensemble des parties d'un ensemble, parfois appelé ensemble puissance, est l'ensemble de tous les sous-ensembles d'un ensemble donné (y compris cet ensemble lui-même et l'ensemble vide).

Soit ${\displaystyle E}$ un ensemble. L'ensemble des parties de ${\displaystyle E}$ est l'ensemble, généralement noté ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$, dont les éléments sont les sous-ensembles de ${\displaystyle E}$ :

${\displaystyle A\in {\mathcal {P}}(E)\Longleftrightarrow A\subseteq E}$.

Il est également parfois noté ${\displaystyle P(E)}$, ${\displaystyle 2^{E}}$ ou ${\displaystyle {\mathfrak {P}}(E)}$ (gothique), ou encore ${\displaystyle \wp (E)}$ (P de Weierstrass).

Dans la théorie des ensembles de Zermelo, l'existence, pour tout ensemble ${\displaystyle E}$, d'un tel ensemble ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$, est postulée par l'axiome de l'ensemble des parties, et son unicité résulte de l'axiome d'extensionnalité.

${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$ n'est jamais vide car l'ensemble vide ${\displaystyle \varnothing }$ et ${\displaystyle E}$ sont toujours des parties de ${\displaystyle E}$ : ${\displaystyle \varnothing \in {\mathcal {P}}(E)}$, ${\displaystyle E\in {\mathcal {P}}(E)}$.

Si deux ensembles E et F sont équipotents alors ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$ et ${\displaystyle {\mathcal {P}}(F)}$ le sont aussi.

Soit ${\displaystyle E}$ un ensemble fini à n éléments. Alors, l'ensemble ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$ des parties de E est fini, et a 2ⁿ éléments.

Pour tout entier naturel n, on a n < 2ⁿ. Ce résultat se généralise en cardinalité infinie. Le théorème de Cantor énonce que l'ensemble des parties d'un ensemble E (fini ou non) a une cardinalité strictement supérieure à celle de E : il existe une injection d'un ensemble dans l'ensemble de ses parties (par exemple celle qui associe à un élément le singleton auquel il appartient), mais aucune bijection.

Tout ensemble qui peut être mis en bijection avec ℕ, l'ensemble des entiers naturels, est dit dénombrable. Le théorème de Cantor montre en particulier que P(ℕ) n'est pas dénombrable, ce qui peut s'interpréter en disant que l'on ne peut « numéroter » de façon exhaustive les sous-ensembles de ℕ. C'est-à-dire que, dès que l'on a une suite de sous-ensembles de ℕ indexée par les entiers, on trouve forcément un sous-ensemble de ℕ qui n'apparaît pas dans cette suite.

Quelle peut-être la cardinalité d'un ensemble de parties de ℕ, c'est-à-dire d'un sous-ensemble de P(ℕ) ? Georg Cantor pensait qu'elle ne pouvait être que finie, dénombrable, ou celle de P(ℕ). C'est l'hypothèse du continu qui n'est ni démontrable ni réfutable dans la théorie des ensembles ZFC.

L'ensemble des parties de l'ensemble E, muni des opérations d'union, d'intersection et de complémentation, forme un exemple typique d'algèbre de Boole. On peut montrer, en particulier que toute algèbre booléenne finie est isomorphe à l'algèbre booléenne de l'ensemble des parties d'un ensemble fini. Cela n'est pas vérifié pour les algèbres booléennes infinies, mais toute algèbre booléenne infinie est une sous-algèbre d'une algèbre booléenne de l'ensemble des parties d'un ensemble.

Comme pour toute algèbre de Boole, on peut définir une structure d'anneau, en introduisant une opération définie à partir de la réunion et de l'intersection : la différence symétrique. L'ensemble des parties de l'ensemble E muni de la différence symétrique est un groupe abélien. L'élément neutre est l'ensemble vide. Chaque sous-ensemble est son propre opposé. Ce même ensemble est un semigroupe commutatif lorsqu'il est muni de l'opération d'intersection. On peut donc montrer (en utilisant les lois de la distributivité) que l'ensemble des parties d'un ensemble, muni de la différence symétrique et de l'intersection, est un anneau commutatif dont tout élément est idempotent (x² = x, ici le produit est l'intersection), c’est-à-dire un anneau de Boole (réciproquement à tout anneau de Boole on peut associer une algèbre de Boole).

Soit ${\displaystyle E=\{a,b,c\}}$ un ensemble de trois éléments. Les sous-ensembles de ${\displaystyle E}$ sont :

• ${\displaystyle \varnothing }$ et ${\displaystyle E}$ ;
• les trois singletons ${\displaystyle \{a\}}$, ${\displaystyle \{b\}}$ et ${\displaystyle \{c\}}$ ;
• les trois paires ${\displaystyle \{a,b\}}$, ${\displaystyle \{a,c\}}$ et ${\displaystyle \{b,c\}}$.

L'ensemble des parties de ${\displaystyle E}$ est donc :

${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)=\{\varnothing ,\{a\},\{b\},\{c\},\{a,b\},\{a,c\},\{b,c\},E\}}$.

On vérifie au passage que l'on a bien ${\displaystyle \mathrm {card} \,{\mathcal {P}}(E)=2^{\mathrm {card} \,E}=2^{3}=8}$.

En théorie des ensembles, X^Y désigne l'ensemble des applications de Y dans X. Comme 2 peut être défini comme l'ensemble {0, 1} dans la construction des entiers naturels de von Neumann, 2^E peut désigner l'ensemble des fonctions de E dans {0, 1}.

Il existe une bijection canonique entre 2^E et ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$. Il peut donc arriver que l'on identifie 2^E et ${\displaystyle {\mathcal {P}}(E)}$.

• Méréologie

• (en) Eric W. Weisstein, « Power Set », sur MathWorld

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