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Une base de Hilbert (du nom de David Hilbert), ou encore base hilbertienne, est une généralisation aux espaces hilbertiens ou seulement préhilbertiens de la notion classique de base orthonormale en algèbre linéaire, pour les espaces euclidiens (ou hermitiens dans le cas complexe), lesquels sont de dimension finie.

Comme dans le cas des bases habituelles, il s'agit de pouvoir décomposer n'importe quel vecteur de l'espace en somme de vecteurs colinéaires à ceux de la famille choisie. Cependant dans le cas d'une base de Hilbert, on ne peut pas (généralement) écrire une égalité entre le vecteur décomposé et une combinaison linéaire finie des vecteurs de la base : on doit généralement se contenter d'une série dont les termes sont colinéaires aux vecteurs de la base, et convergeant vers le vecteur à décomposer (la notion de convergence d'une série a ici un sens car un espace de Hilbert est en particulier un espace vectoriel normé).

Définition

Soit H un espace préhilbertien sur le corps K des nombres réels ou des complexes et $F=(e_{i})_{i\in I}$ une famille de vecteurs de H.

Définition — On dit que F est une base de Hilbert (ou base hilbertienne) de H si :

F est une famille orthonormale de H, c'est-à-dire :
$\forall (i,j)\in I^{2}\quad i\neq j\Rightarrow \langle e_{i}\mid e_{j}\rangle =0$ ,
$\forall i\in I\quad \langle e_{i}\mid e_{i}\rangle =\Vert e_{i}\Vert ^{2}=1$ ;
la famille est de plus maximale ou « complète^[1] » ou « totale^[2] » au sens suivant :
$\forall x\in H\quad \exists (\lambda _{i})_{i\in I}\quad \sum _{i\in I}\lambda _{i}e_{i}=x$ .

La sommabilité de la famille de vecteurs $(λ i e i)$ est celle associée à la norme sur H. La première condition (orthonormalité) garantit l'unicité de la famille de scalaires $(λ i)$ , pour tout vecteur $x$ ^[3].

Dans le cas où H est de dimension finie, cette définition coïncide avec celle de base orthonormale. Dans le cas d'un espace de dimension infinie, le terme de base orthonormale indique très généralement une base de Hilbert^[4].

Approche intuitive

Depuis le XVIII^e siècle, les mathématiciens ont tenté de résoudre certaines questions à l'aide de séries de fonctions. Leonhard Euler détermine la somme des inverses des carrés d'entiers. L'une des démonstrations modernes utilise une série de polynômes trigonométriques. Joseph Fourier avait introduit cette approche pour étudier l'équation de la chaleur^[5].

Le XX^e siècle voit une formalisation à la fois moderne générale et géométrique de l'approche. David Hilbert considère les fonctions utilisées comme des éléments d'un espace vectoriel de dimension infinie. Il est équipé du produit scalaire suivant, permettant de bénéficier des techniques de la géométrie euclidienne :

\langle f,g\rangle =\int f(x)g(x){\rm {d}}x.

Un espace euclidien dispose de bases orthonormales, une généralisation du théorème de Pythagore permet simplement de calculer les coordonnées d'un vecteur dans une telle base (e_i). Si x est un vecteur, alors :

x=\sum \langle e_{i},x\rangle e_{i}.

Il est tentant de vouloir généraliser ce résultat sur un espace de dimension infinie. Si l'espace fonctionnel dispose de bonnes propriétés une telle approche est possible. C'est le cas si l'espace est séparable, c'est-à-dire s'il existe une famille dénombrable dense, c'est-à-dire qui permet d'approcher aussi précisément que souhaité tout vecteur. Cette situation est analogue à celles des nombres réels. À une distance arbitrairement petite de tout réel se trouve un nombre rationnel. Le théorème de Stone-Weierstrass montre que tel est le cas sur de très nombreux espaces fonctionnels.

David Hilbert s'est intéressé à une autre propriété : la complétude. À l'image de la situation pour les nombres réels, toute suite de Cauchy converge dans un tel espace. La difficulté réside alors dans la signification à donner à une série contenant à priori un ensemble de termes qui n'a plus aucune raison d'être dénombrable si l'hypothèse de la séparabilité n'est plus remplie. Deux remarques permettent de résoudre cette question. L'ensemble des termes non nuls est toujours au plus dénombrable. De plus, la convergence de la série est absolue, garantissant ainsi que l'ordre dans lequel les éléments sont pris n'a aucune conséquence sur la limite de la série.

Propriétés

Inégalité de Bessel et coefficients de Fourier

Article détaillé : inégalité de Bessel.

Une première majoration joue un rôle important pour établir les propriétés d'une base de Hilbert. Elle porte le nom d'inégalité de Bessel.

Inégalité de Bessel — Soient E un sous-espace vectoriel fermé de H, $(f_{i})_{i\in I}$ une base de Hilbert de E et $x$ un élément de H. Alors l'ensemble des indices i pour lesquels $\langle x,f_{i}\rangle \neq 0$ est au plus dénombrable, et la série suivante est convergente et majorée par le carré de la norme de $x$ :

\sum _{i\in I}|\langle x,f_{i}\rangle |^{2}\leq \|x\|^{2}~.

L'égalité n'a lieu que si $x\in E$ .

Le cas d'égalité est toujours vérifié si E est égal à H, il prend le nom d'égalité de Parseval. C'est une généralisation du théorème de Pythagore, utilisée dans le cadre des séries de Fourier.

La démonstration de l'inégalité de Bessel contient la propriété suivante :

Proposition — Une famille orthonormale de H est une base de Hilbert si et seulement si elle est totale, c'est-à-dire si le sous-espace vectoriel qu'elle engendre est dense dans H.

Ainsi, en dimension infinie, une base de Hilbert B de H n'est pas une base au sens algébrique du terme, mais une base orthonormale d'un sous-espace dont seule l'adhérence est égale à H (bien que l'ensemble B lui-même soit fermé).

L'égalité de Parseval permet de déterminer l'expression d'un élément x dans une base hilbertienne (e_i) de H :

Théorème et définition — Si (e_i) est une base hilbertienne de H, l'égalité suivante est vérifiée :

x=\sum _{i\in I}\langle x,e_{i}\rangle e_{i}.

Les coefficients $\langle x,e_{i}\rangle$ sont appelés coefficients de Fourier de x, et constituent l'unique famille de coefficients permettant d'exprimer x dans la base de Hilbert.

Ainsi, à l'image de la situation pour une base au sens algébrique, il existe une et une unique manière d'exprimer un vecteur dans une base de Hilbert, mais en général comme une série et non plus une somme finie.

Dimension hilbertienne

On peut définir la dimension hilbertienne d'un espace préhilbertien comme le cardinal de toute partie orthonormale maximale pour l'inclusion^[6]. En effet, le lemme de Zorn (ou celui de Tukey) garantit l'existence de telles parties, et elles ont toutes même cardinal d'après le théorème suivant :

Théorème — Dans l'espace préhilbertien H, si B est une partie orthonormale maximale, alors le cardinal de toute partie orthonormale est majoré par celui de B.

Démonstration^[7]^,^[8]

Si B est finie alors elle engendre H donc son cardinal majore celui de toute partie libre, en particulier de toute partie orthonormale. Supposons désormais que B est infinie et soit A une partie orthonormale. Pour tout vecteur b de B, notons A(b) l'ensemble des vecteurs de A non orthogonaux à b. Par maximalité de B, A est inclus dans la réunion des A(b). Or d'après l'inégalité de Bessel, chacun d'eux est au plus dénombrable, d'où la majoration annoncée.

Cependant, cette notion n'est pas très utile dans le cadre général des espaces préhilbertiens. En effet, toute base hilbertienne de H est évidemment orthonormale maximale (donc toutes les bases hilbertiennes de H, s'il en existe, ont même cardinal), mais la réciproque est fausse (H peut même — cf. contre-exemple ci-dessous — posséder un sous-espace dense de dimension hilbertienne différente donc sans base hilbertienne). Elle est vraie cependant si H est complet, ce qui garantit l'existence de bases hilbertiennes pour les espaces de Hilbert et permet de classifier ceux-ci à isomorphisme près par leur dimension hilbertienne :

Proposition — Dans un espace de Hilbert, une partie est orthonormale maximale (si et) seulement si c'est une base hilbertienne.

Démonstration

Soient B une partie orthonormale maximale d'un espace de Hilbert H et F l'adhérence du sous-espace vectoriel qu'elle engendre. Soient x un vecteur de H et y son projeté orthogonal sur F (qui existe, d'après la preuve de l'inégalité de Bessel dans le cas général : il n'est donc pas nécessaire de faire appel au théorème du supplémentaire orthogonal). Alors y – x est orthogonal à F donc nul (par maximalité de B) donc x appartient à F, ce qui permet de conclure que F = H.

Un contre-exemple^[6]

Voici un exemple d'espace de Hilbert H dont la dimension hilbertienne est la puissance du continu c et d'un sous-espace dense G de dimension hilbertienne dénombrable.

Soient K l'espace de Hilbert ℓ²(ℕ) et E sa base hilbertienne canonique. La dimension (algébrique) de K est c, et l'on peut compléter E en une base (algébrique) E∪F (avec F disjoint de E).

Soient L l'espace de Hilbert ℓ²(ℝ), B sa base hilbertienne canonique, φ une bijection de F dans B et T l'application linéaire de K dans L telle que T(f) = φ(f) pour f ∈ F et T(e) = 0 pour e ∈ E.

Dans l'espace de Hilbert H := K⊕L, le graphe G de T est dense. En effet, son adhérence est un sous-espace vectoriel qui contient K⊕0 (car il est fermé et contient E⊕0 par définition de T), et dont la projection sur L contient B (à nouveau par définition de T).

Dans G, la partie dénombrable E⊕0 est orthonormale maximale.

Existence

Sans l'hypothèse de complétude, l'existence d'une base hilbertienne n'est pas garantie. Cependant :

Théorème — Tout espace préhilbertien séparable possède une base hilbertienne.

Démonstration

La logique possède une analogie avec la démonstration précédente, même si le lemme de Zorn n'est plus nécessaire. Soit (f_n) une suite dense dans H ; il est possible d'en extraire une sous-suite libre (g_n)_n>0 telle que l'adhérence du sous-espace vectoriel engendré par les g_n soit égale à H. Soit (h_n)_n>0 la suite construite par récurrence de la manière suivante :

Soit n un entier positif ou nul, on suppose déjà construits h₁, … , h_n et l'on note H_n le sous-espace qu'ils engendrent (donc pour n = 0 on ne suppose rien, et H₀ = {0}). Soit y le projeté orthogonal de g_n+1 sur H_n (qui existe, d'après la preuve de l'inégalité de Bessel dans le cas fini). Alors le vecteur g_n+1 – y est non nul. En le divisant par sa norme, on construit un vecteur unitaire h_n+1 orthogonal à H_n (donc à tous les h_i précédents) et tel que l'espace vectoriel engendré par H_n et h_n+1 contienne g_n+1.

La famille (h_n) est orthonormale par construction. Les i premiers vecteurs de cette famille engendrent le même espace que les i premiers vecteurs de la famille (g_n) : les espaces vectoriels engendrés par (h_n) et (g_n) sont donc confondus, ce qui achève la démonstration.

L'algorithme de Gram-Schmidt se fonde sur cette logique.

Exemples

Espace de suites

Article détaillé : Espace de suites ℓ^p.

Dans l'espace de Hilbert ℓ²(ℕ), la base hilbertienne canonique est la famille (δ_n)_n∈ℕ. Plus généralement, dans ℓ²(X) où X est un ensemble quelconque, la base hilbertienne canonique est (δ_x)_x∈X, où l'élément δ_x de ℓ²(X) est défini par : δ_x(x) = 1 et tous les autres δ_x(y) sont nuls. (Si X est fini, c'est la base orthonormale canonique de l'espace euclidien ou hermitien correspondant.)

Voici deux autres exemples de bases hilbertiennes, cette fois pour L²([0,1]) (que l'on peut facilement transformer en bases hilbertiennes de L²([a, b]) pour un intervalle [a, b] arbitraire, par changement de variable).

Système trigonométrique

Article détaillé : Série de Fourier.

L'exemple classique de base de Hilbert (et même l'origine du concept) est l'ensemble des fonctions trigonométriques

\{x\mapsto {\sqrt {2}}\cos(2\pi nx)\mid n\in \mathbb {N} \}\cup \{x\mapsto {\sqrt {2}}\sin(2\pi nx)\mid n\in \mathbb {N} ^{*}\}

.

Ces fonctions ne forment pas une base au sens algébrique, car elles ne constituent pas une famille génératrice de L²([0,1]). Plus précisément, elles forment une base du sous-espace des polynômes trigonométriques.

Le fait que cette famille soit totale est connu sous le nom de théorème de Riesz-Fischer.

Système de Haar

La famille d'ondelettes de Haar (ψ_n,k), indexée par n et k, entiers naturels tels que k < 2ⁿ, forme également une base de Hilbert de L²([0,1]). Ces fonctions sont définies à partir de l'ondelette mère ψ donnée par

\psi (x)=\left\{{\begin{array}{ll}1&{\textrm {si}}\quad 0\leq x<{\frac {1}{2}},\\-1&{\textrm {si}}\quad {\frac {1}{2}}\leq x<1,\\0&{\textrm {sinon,}}\\\end{array}}\right.

en posant

\psi _{n,k}(x)=2^{n/2}\psi (2^{n}x-k)~

.

Notes et références

↑ Walter Rudin, Analyse réelle et complexe [détail des éditions], Masson, 1975, p. 81-82.
↑ Laurent Schwartz, Topologie générale et analyse fonctionnelle, Hermann, 1970, p. 403.
↑ Toute base de Hilbert dénombrable est donc une base de Schauder.
↑ Voir par exemple Serge Lang, Analyse réelle, Paris, InterÉditions, 1977 (ISBN 978-2-72960059-4), p. 150.
↑ Joseph Fourier, Théorie analytique de la chaleur, 1822 [détail des éditions].
↑ ^{a et b} (en) Paul R. Halmos, A Hilbert Space Problem Book, Springer, coll. « GTM » (n^o 19), 1982, 2^e éd. (ISBN 978-0-38790685-0, lire en ligne), p. 30.
↑ (en) Shmuel Kantorovitz, Introduction to Modern Analysis, OUP, 2003 (ISBN 978-0-19152355-7, lire en ligne), p. 112.
↑ Corina Reischer, Marcel Lambert et Walter Hengartner, Introduction à l'analyse fonctionnelle, PUQ, 1981 (ISBN 978-2-76052026-4, lire en ligne), p. 222.

Voir aussi

Bibliographie

Jean-Pierre Aubin, Analyse fonctionnelle appliquée, PUF, 1987 (ISBN 978-2-13039264-4)
Haïm Brezis, Analyse fonctionnelle : théorie et applications [détail des éditions]
(en) Serge Lang, Real and Functional Analysis, Berlin, Springer, 2007 (ISBN 3540940014)
Walter Rudin, Analyse fonctionnelle [détail des éditions]

Liens externes

Analyse de Hilbert par Frédéric Laroche dans Promenades mathématiques, 2005
Rappels sur les espaces de Hilbert par Jean Lacroix de l'université Pierre-et-Marie-Curie

Portail des mathématiques

[1] Walter Rudin, Analyse réelle et complexe [détail des éditions], Masson, 1975, p. 81-82.

[2] Laurent Schwartz, Topologie générale et analyse fonctionnelle, Hermann, 1970, p. 403.

[3] Toute base de Hilbert dénombrable est donc une base de Schauder.

[4] Voir par exemple Serge Lang, Analyse réelle, Paris, InterÉditions, 1977 (ISBN 978-2-72960059-4), p. 150.

[5] Joseph Fourier, Théorie analytique de la chaleur, 1822 [détail des éditions].

[Halmos-6] {a et b} (en) Paul R. Halmos, A Hilbert Space Problem Book, Springer, coll. « GTM » (n^o 19), 1982, 2^e éd. (ISBN 978-0-38790685-0, lire en ligne), p. 30.

[7] (en) Shmuel Kantorovitz, Introduction to Modern Analysis, OUP, 2003 (ISBN 978-0-19152355-7, lire en ligne), p. 112.

[8] Corina Reischer, Marcel Lambert et Walter Hengartner, Introduction à l'analyse fonctionnelle, PUQ, 1981 (ISBN 978-2-76052026-4, lire en ligne), p. 222.

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Base de Hilbert