En mecànica quàntica, un sistema de dos estats (també conegut com a sistema de dos nivells) és un sistema quàntic que pot existir en qualsevol superposició quàntica de dos estats quàntics independents (distingibles físicament). L'espai de Hilbert que descriu aquest sistema és bidimensional. Per tant, una base completa que abasta l'espai constarà de dos estats independents. Qualsevol sistema de dos estats també es pot veure com un qubit.^[1]

Els sistemes de dos estats són els sistemes quàntics més simples que tenen interès, ja que la dinàmica d'un sistema d'un estat és trivial (ja que no hi ha altres estats en què el sistema pugui existir). El marc matemàtic necessari per a l'anàlisi de sistemes de dos estats és el de les equacions diferencials lineals i l'àlgebra lineal d'espais bidimensionals. Com a resultat, la dinàmica d'un sistema de dos estats es pot resoldre analíticament sense cap aproximació. El comportament genèric del sistema és que l'amplitud de la funció d'ona oscil·la entre els dos estats.^[2]

Un exemple molt conegut de sistema de dos estats és el gir d'una partícula d'spin-1/2 com un electró, el espín del qual pot tenir valors + ħ /2 o − ħ /2, on ħ és la constant de Planck reduïda.

El sistema de dos estats no es pot utilitzar com a descripció d'absorció o decadència, perquè aquests processos requereixen l'acoblament a un continu. Aquests processos implicarien una decadència exponencial de les amplituds, però les solucions del sistema de dos estats són oscil·latòries.^[3]

La ressonància magnètica nuclear (RMN) és un exemple important en la dinàmica de sistemes de dos estats perquè implica la solució exacta a un hamiltonià dependent del temps. El fenomen de RMN s'aconsegueix col·locant un nucli en un camp fort i estàtic B₀ (el "camp de retenció") i després aplicant un camp transversal feble B₁ que oscil·la a una certa radiofreqüència ω_r. De manera explícita, considereu una partícula d'spin-1/2 en un camp de retenció ${\displaystyle B_{0}\mathbf {\hat {z}} }$ i un camp transversal de rf B₁ que gira en el pla xy de manera dreta al voltant de B₀:^[4]

${\displaystyle \mathbf {B} ={\begin{pmatrix}B_{1}\cos \omega _{\mathrm {r} }t\\B_{1}\sin \omega _{\mathrm {r} }t\\B_{0}\end{pmatrix}}.}$