Electromagnetisme
Electricitat · Magnetisme
Electroestàtica Càrrega elèctrica · Llei de Coulomb · Camp elèctric · Flux elèctric · Llei de Gauss · Potencial elèctric · Inducció electroestàtica · Moment dipolar elèctric · Densitat de polarització
Magnetoestàtica Llei d'Ampère · Corrent elèctric · Camp magnètic · Magnetització · Flux magnètic · Llei de Biot-Savart · Moment magnètic · Llei de Gauss per al magnetisme
Electrodinàmica clàssica Força de Lorentz · Força electromotriu · Inducció electromagnètica · Llei de Faraday · Llei de Lenz · Corrent de desplaçament · Equacions de Maxwell · Camp electromagnètic · Radiació electromagnètica · Potencials de Liénard–Wiechert · Tensor de Maxwell · Corrent de Foucault
Circuit elèctric Conducció elèctrica · Resistència elèctrica · Capacitància · Inductància · Impedància · Ressonador electromagnètic · Circuits en sèrie i en paral·lel · Guia d'ones
Formulació covariant Tensor electromagnètic · Tensor d'energia-impuls · Quadricorrent · Quadripotencial
Científics Ampère · Coulomb · Faraday · Gauss · Heaviside · Henry · Hertz · Lorentz · Maxwell · Tesla · Volta · Weber · Ørsted

En física la llei d'Ampère, descoberta per André-Marie Ampère, relaciona un camp magnètic amb el corrent elèctric que el produeix. És l'equivalent de la llei d'inducció de Faraday per al magnetisme.

A la seva forma original, la llei d'Ampère relaciona el camp magnètic ${\displaystyle {\vec {B}}}$ amb el seu origen, la densitat del corrent elèctric ${\displaystyle {\vec {J}}}$ :

${\displaystyle \oint _{C}{\frac {\vec {B}}{\mu _{0}}}\cdot \mathrm {d} {\vec {l}}=\int \!\!\!\!\int _{S}{\vec {J}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}=I_{\mathrm {enc} }}$

on:

${\displaystyle \oint _{C}}$ és la integral de línia tancant el contorn (la corba tancada) ${\displaystyle C}$.

${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {l}}}$ és un element infinitesimal del la corba ${\displaystyle C}$,

${\displaystyle {\vec {J}}}$ és la densitat de corrent (en amperes per metre quadrat) a través de la superfície S tancada per la corba C

${\displaystyle \mathrm {d} {\vec {A}}\!\ }$ és el vector diferencial de la superfície d'àrea A, amb una magnitud infinitesimal i direcció normal a la superfície S

${\displaystyle I_{\mathrm {enc} }\!\ }$ és el corrent tancat per la corba ${\displaystyle C}$, o estrictament, el corrent que penetra la superfície ${\displaystyle S}$,

${\displaystyle \mu _{0}=4\pi \times 10^{-7}}$ és la constant magnètica (en henry per metre)

De manera equivalent, l'equació original en forma diferencial és

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {H}}={\vec {J}}}$

on:

${\displaystyle {\vec {\nabla }}}$ és el vector diferencial 'Operador nabla'

${\displaystyle \times \,}$ és l'operador del producte vectorial

La força del camp magnètic ${\displaystyle {\vec {H}}}$ en un medi lineal, està relacionada amb la densitat del flux magnètic ${\displaystyle {\vec {B}}}$ (en tesles) per

${\displaystyle {\vec {B}}\ =\ \mu {\vec {H}}}$

James Clerk Maxwell va apreciar una inconsistència lògica en aplicar la llei d'Ampère a la càrrega i descàrrega d'un condensador. Si la superfície ${\displaystyle S}$ passa entre les làmines del condensador, i no a través de cap fil, llavors ${\displaystyle {\vec {J}}=0}$ malgrat ${\displaystyle \oint _{C}{\vec {H}}\cdot \mathrm {d} {\vec {l}}\neq 0}$. Maxwell va concloure que la llei havia d'estar incompleta. Per tal de resoldre el problema, va utilitzar el concepte de corrent de desplaçament i va fer una versió generalitzada de la llei d'Ampère que va ser incorporada a les equacions de Maxwell.^[1]

La llei generalitzada, i corregida per Maxwell, pren la següent forma integral:

${\displaystyle \oint _{C}{\vec {H}}\cdot \mathrm {d} {\vec {l}}=\iint _{S}{\vec {J}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}+{\mathrm {d} \over \mathrm {d} t}\iint _{S}{\vec {D}}\cdot \mathrm {d} {\vec {A}}}$

on a un medi lineal

${\displaystyle {\vec {D}}\ =\ \varepsilon {\vec {E}}}$

és la densitat del corrent de desplaçament (en amperes per metre quadrat).

Aquesta llei d'Ampère-Maxwell també pot ser expressada en forma diferencial:

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {H}}={\vec {J}}+{\frac {\partial {\vec {D}}}{\partial t}}}$

on el segon terme sorgeix del corrent de desplaçament.

Amb l'afegit del corrent de desplaçament, Maxwell va poder dir de manera correcta que la llum era una forma d'ona electromagnètica. Vegeu Radiació electromagnètica per a més informació sobre aquest important descobriment.

En unitats gaussianes o unitats cgs, la forma integral de l'equació, inclosa la correcció de Maxwell, es descriu com:^[2]

${\displaystyle \oint _{C}\mathbf {B} \cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {l}}={\frac {1}{c}}\iint _{S}\left(4\pi \mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}\right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {S} ,}$

on c és la velocitat de la llum.

La forma diferencial de l'equació (de nou, inclosa la correcció de Maxwell) és

${\displaystyle \mathbf {\nabla } \times \mathbf {B} ={\frac {1}{c}}\left(4\pi \mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}\right).}$

• Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics (3rd ed.) (en anglès). Prentice Hall, 1998. ISBN 0-13-805326-X. 
• Tipler, Paul. Physics for Scientists and Engineers: Electricity, Magnetism, Light, and Elementary Modern Physics (5th ed.) (en anglès). W. H. Freeman, 2004. ISBN 0-7167-0810-8. 

• Equacions de Maxwell
• Llei de Biot-Savart
• Llei de Faraday
• Llei de Gauss
• Corrent elèctric
• Càlcul vectorial
• Teorema de Stokes

• Pàgina del projecte "La baldufa" de la UPC, que té l'objectiu de l'ensenyament de la física Arxivat 2006-09-01 a Wayback Machine.; Portal La baldufa Arxivat 2006-09-01 a Wayback Machine.
• Secció sobre la llei d'Ampère d'un llibre de text en línia Arxivat 2011-06-03 a Wayback Machine. (anglès)
• Morgan, Kirby. «Ampere's Law» (PDF) (en anglès). Physnet. Arxivat de l'original el 21 de febrer 2006. [Consulta: 20 juliol 2022].
• Kovacs, J.S. «The Ampere-Maxwell Equation» (PDF) (en anglès). Physnet. Arxivat de l'original el 22 d'octubre 2005. [Consulta: 20 juliol 2022].
• Smith, Walter Fox. «The Ampère's Law Song» (PDF) (anglès)